studio degli stati di charmonio nel decadimento dei mesoni b in babar

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34 L’esperimento BaBar ed il suo upgrade quelle fornite della camera a deriva. È composto da cinque strati di pannelli di sili- cio con una risoluzione spaziale di qualche decina di µm ed una efficienza del 90%. L’angolo di copertura di tale rivelatore é compreso tra i 17.2 ◦ e 150 ◦ , nel sistema in sui la Υ(4S) é a riposo. Drift Chamber : permette la ricostruzione delle traiettorie degli stati finali con un’alta risoluzione spaziale. Questo permette di disporre di una precisa determinazione dell’impulso delle particelle cariche e permettere la loro identificazione attraverso la determinazione della perdita di energia per ionizzazione. Per particelle con un impulso superiore a 1 GeV/c la risoluzione é circa del 0.3%, mentre per particelle a mino impulso é compresa tra lo (0.3 − 0.4)%. La camera ha una geometria cilindrica, con raggio interno di 23.6 cm ed esterno di 80.9 cm per una lunghezza complessiva è di 280 cm. All’interno viene flussata una miscela di elio (80 %) ed isobutano (20 %) a pressione atmosferica. La risoluzione in energia é la seguente: • 7.6% per gli elettroni; • 7.8% per i muoni; • 7.6% per i pioni; • 8.4% per i mesoni K; • 8.5% per i protoni; • 9.5% per i deuteroni. Detector of Internally Reflected Čerenkov light : identifica le particelle che oltrepas- sano la DCH, ovvero, tenendo conto dell’intensitá del campo magnetico, quelle particelle che hanno un impulso traverso di almeno 250 MeV/c. È costituito da 144 barre in quarzo con indice di rifrazione n = 1.473. Se si definisce v, la velocitá della particella nel mezzo, e vl, la velocitá della luce nel mezzo, vi é radiazione Čerenkov quando v > vl. Tale radiazione si manifesta attraverso onde elettroma- gnetiche i cui fronti d’onda hanno uno sviluppo conico, con asse la traiettoria della particella ed apertura data dalla seguente equazione:
L’esperimento BaBar ed il suo upgrade 35 cos θc = 1 nβ (2.1) Analizzando il segnale proveniente dai fototubi si riesce a determinare l’angolo di apertura del cono. Conoscendo angolo ed impulso della traccia si ha una misura indiretta della massa, attraverso la quale si puó risalire al tipo di particella. L’angolo solido coperto é circa l’86.5% di 4π. Electromagnetic Calorimeter : rivela le particelle con energia compresa tra i 9 MeV ed grafo. i 20 MeV. Il calorimetro é composto di due parti: • Sezione cilindrica asimmetrica con asse parallelo al fascio realizzata in cristalli di Ioduro di Cesio drogato con Tallio. • Sezione conica montata sulla parte anJψγ.teriore del rivelatore e realizzata in cristalli di Ioduro di Cesio. Gli sciami elettromagnetici prodotti all’interno dei cristalli sono raccolti da due fotodiodi, ciascuno dei quali invia un segnale all’elettronica di lettura. Il vantaggio dei fotodiodi é quello di ridurre il fondo, in quanto lavorano in coincidenza, ed in caso di guasto di uno dei due la regione continua ad essere efficiente. Al contrario dei fotomoltiplicatori, i fotodiodi possono operare anche immersi nell’intenso campo magnetico generato dal solenoide. Il rivelatore posizionato asimmetricamente rispetto al punto di interazione dei fasci, ha una copertura angolare, nel sistema del centro di massa, pari a −0.916 ≤ cos θcm ≤ 0.962. La perdita in energia nel calorimetro é di 5.6MeV/cm ed ha una risoluzione in energia dell’1.8%. L’Instrumented Flux Return, IFR, verrá descritto più in dettaglio nel prossimo para
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BIBLIOGRAFIA 125 [71] E.Prencipe
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