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segue-se: σ c := µσ ℓ + σ r
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4.1 Modelo de camadas (overlay mode
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Figura 4.1: Tensão de escoamento n
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4.2 Teorema estático para a acomod
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4.3.1 Princípio variacional estát
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das pelas funções indicatrizes I
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à restrição 4.57 (ser auto-equil
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4.5 Considerações especiais para
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onde P dev é o operador de projeç
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4.7 Funções de escoamento, gradie
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⎡ ∇σfS2 = 3 ⎣ 0 Adev ⎤ ⎦
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se constituir em uma referência em
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No caso do modelo de Stein para o e
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condição é exata. No caso da dis
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e de (5.49) e (5.51) vem ˙λ A (2A
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5.1.3 Colapso incremental com os v
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• 2 No caso de plasticidade perfe
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Portanto, se atuar somente a carga
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Daí, Figura 5.4: Representação n
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não pode mais ser verificada e por
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carga mecânica. É importante tamb
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5.2 Placa com um furo, em tensão p
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amento, uma vez que dependem essenc
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mas, não sendo neste caso, o fator
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de amplificação devido à grande
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5.3 Viga de material com encruament
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A acomodação elástica por sua ve
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O fator de amplificação para o co
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5.3.3 Soluções numéricas para a
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5.4 Tubo fechado sob pressão e tem
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externo do tubo. A coordenada radia
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e assim, 5.193 e 5.194 ficam: σY (
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esultando em: ωq ˜ S q (ℓ −1
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Resultados em plasticidade ideal e
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5.4.2 Tubo longo, fechado, restrito
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Nos diagramas de interação para o
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5.5 Esfera de parede espessa sob pr
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a) Região de comportamento complet
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5.6 Vaso de pressão com extremidad
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Modelo Malha Elementos PE P ∗ E P
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5.6.2 Vaso com extremidades torisf
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Figura 5.31: Diagrama de Bree para
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a formulação de Stein utilizada a
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Referências Bibliográficas Abdall
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Halphen, B., Nguyen, Q. S., 1975,
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Research Communications, v.3, n.4,
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Stein, E., Zhang, G., Huang, Y., 19
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Apêndice A Elemento finito misto p
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Deformação térmica IE ˆ −1 =
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Nσ = ⎡ ⎣ ℓ11 3 ℓ21 3 ℓ31
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Obtida então a matriz IE −1 a ma
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A.4.1 Modos de escoamento Primeiro
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Nó de tensão 3 do elemento ∇σf
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Apêndice B Elemento finito misto p
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esultando em ˆ IE = ⎡ ⎣ IE 0 0
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z 1 vy 1 S1 1 vx 6 vy 6 4 vy 3 vy 3
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B.3.4 Relação elástica discreta
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B.4 Discretização das funções d
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Nó de tensão 3 do elemento ∇T f