Controlabilidade Exata e Aproximada da Equação da Onda Linear
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Assim, por (2.47) e (2.48), deduzimos de (2.46) que<br />
e portanto, a seqûencia (φm) m∈N é tal que<br />
|gi(t)λi| 2 → 0, quando m, n → ∞<br />
max<br />
0≤t≤T φm(t) − φn(t) 2<br />
H1 0 (Ω)∩H2 (Ω) → 0, quando m, n → ∞,<br />
ou seja, (φm) m∈N é uma sequência de Cauchy em C 0 ([0, T ] ; H 1 0 (Ω) ∩ H 2 (Ω)), logo (φm) m∈N<br />
é convergente e seu limite é a solução forte φ ∈ C 0 ([0, T ] ; H 1 0 (Ω) ∩ H 2 (Ω)) .<br />
onde<br />
• φ 1 ∈ C 0 ([0, T ] ; H 1 0 (Ω))<br />
A deriva<strong>da</strong> de (2.43) com respeito a t é<br />
φ ′ m(x, t) =<br />
m<br />
g ′ i(t)wi(x),<br />
i=1<br />
g ′ i(t) = − φ 0 <br />
, wj sen λit + φ 1 <br />
, wj cos λit +<br />
Suponhamos m > n com m, n ∈ N, logo<br />
φ ′ m(t) − φ ′ n(t) 2 <br />
m <br />
= g<br />
<br />
′ <br />
<br />
<br />
i(t)wi(x) <br />
<br />
i=n+1<br />
Aplicando o Teorema de Pitágoras, obtemos<br />
φ ′ m(t) − φ ′ n(t) 2 =<br />
m<br />
i=n+1<br />
2<br />
<br />
<br />
t<br />
(f (s) , wi) cos λi (t − s) ds.<br />
0<br />
<br />
<br />
<br />
= <br />
<br />
m<br />
g ′ <br />
<br />
<br />
i(t)∇wi(x) <br />
<br />
i=n+1<br />
<br />
<br />
g ′ i(t) λi<br />
2<br />
Usando os mesmos argumentos <strong>da</strong> primera parte, para o termo de lado direito <strong>da</strong><br />
igual<strong>da</strong>de anterior, obtemos<br />
m<br />
i=n+1<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
g ′ i(t) λi<br />
2<br />
Observemos que<br />
≤ 4 φ 0 , wi<br />
λi<br />
0<br />
φ , wi λi = ∆φ 0 <br />
1<br />
, wi , φ , wi λi = φ 1 λi<br />
, wi √λi<br />
<br />
2 <br />
<br />
+ 4 φ 1 <br />
<br />
, wi λi<br />
2<br />
T <br />
<br />
+ 2 (f (s) , wi)<br />
0<br />
<br />
<br />
λids<br />
29<br />
.<br />
2<br />
.<br />
2<br />
e (f (s) , wi) λi = (f (s) , wi) λi<br />
√λi .<br />
.