Introdução à Mecânica Estatística Quântica: Estudos sobre o ...
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A seguir iremos mostrar que os autovetores dos operadores hermitianos são ortogonais<br />
e constituem uma base do espaço de Hilbert.<br />
Sejam jai e ja 0 i dois autovetores distintos (com distintos autovalores) de um operador<br />
hermitiano ^A, tais que:<br />
^A jai = a jai<br />
e<br />
ha 0 j ^A = ha 0 j a 0 ;<br />
onde a 6= a 0 : Multiplicando a primeira equação por ha 0 j <strong>à</strong> esquerda, a segunda por jai <strong>à</strong><br />
direita e subtraindo uma da outra chegamos a:<br />
haja 0 i (a a 0 ) = 0: (3.17)<br />
Como por hipótese a 6= a 0 concluímos que haja 0 i = 0; ou seja, os autovetores associados<br />
com diferentes autovalores de ^A são ortogonais.<br />
Designando por fja 1 i ; ja 2 i ; :::g o conjunto dos autovetores de um observável ^A, podemos,<br />
então, escrever o seu valor médio em um estado jvi qualquer do espaço vetorial como:<br />
hvj ^A jvi = hvj X k<br />
ja k i ha k j ^A jvi (3.18)<br />
= X k<br />
= X k<br />
= X k<br />
a k hvja k i ha k jvi (3.19)<br />
a k jhvja k ij 2 (3.20)<br />
a k p k (a k ; v) ; (3.21)<br />
onde p k (a k ; v) = jhvja k ij 2 é a probabilidade de uma medida da grandeza ^A no estado jvi<br />
fornecer o resultado a k . É fácil ver que a normalização de jvi implica em:<br />
X<br />
p k = 1: (3.22)<br />
k<br />
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