Introdução à Mecânica Estatística Quântica: Estudos sobre o ...
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por um ket jvi qualquer; então (100 p 1 ) destas medidas terão como resultado o valor a 1<br />
e (100 p 2 ), o valor a 2 :<br />
Antes de discutirmos uma aplicação da teoria acima, vamos estudar uma formulação<br />
alternativa da <strong>Mecânica</strong> <strong>Quântica</strong>, que utiliza o operador densidade.<br />
3.2 Operador Densidade<br />
O operador densidade é importante tanto na <strong>Mecânica</strong> <strong>Quântica</strong> quanto na <strong>Mecânica</strong><br />
<strong>Estatística</strong> <strong>Quântica</strong>. Ele re‡ete tanto os aspectos estatísticos inerentes <strong>à</strong> teoria bem como<br />
aqueles decorrentes do conhecimento incompleto de sistemas associados com ensembles<br />
não puros. Os artigos [11, 12] são boas referências <strong>sobre</strong> o assunto.<br />
3.2.1 Ensembles Estatísticos<br />
Conforme vimos na seção anterior, os postulados da <strong>Mecânica</strong> <strong>Quântica</strong> foram enunciados<br />
para ensembles puros (ou na linguagem estatística, sistemas fechados). Na prática, entretanto,<br />
normalmente temos coleções com parte dos sistemas em um ket jv 1 i ; outra parte em<br />
um ket jv 2 i e assim por diante. Dizemos que estamos em um "ensemble misto"(ou sistema<br />
aberto) e não temos, usando somente os postulados enunciados acima, como representar<br />
o ket da coleção de sistemas sem ambiguidade. Foi para lidar com sistemas abertos que<br />
Landau introduziu o conceito de operador densidade [17]. Já Von Neumamm utilizou este<br />
conceito para descrever de forma uni…cada os aspectos estatísticos inerentes <strong>à</strong> <strong>Mecânica</strong><br />
<strong>Quântica</strong> [18].<br />
Matematicamente, quando não estamos lidando com um ensemble puro, podemos<br />
apenas associar certas probabilidades ! 1 ; ! 2 ; :::! n ; de que um particular sistema do ensemble,<br />
escolhido aleatoriamente, esteja nos estados quânticos descritos pelos kets jv 1 i,<br />
jv 2 i,:::; jv n i, respectivamente. O ensemble pode, então, ser interpretado como uma superposição<br />
incoerente (que não pode ser expressa por uma combinação linear) de estados,<br />
com ! n representando a fração de sistemas no estado jv n i : Podemos supor que esses kets<br />
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