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aspectos básicos para a quantização canônica de campos ...

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clássicos, mostrando que este po<strong>de</strong> ser entendido como um sistema <strong>de</strong> infinitas partículas muitopróximas. Após feito isso buscaremos a solução geral que <strong>de</strong>screve a corda vibrante e a quantizaremoslogo após <strong>de</strong> apresentarmos ao leitor o princípio da correspondência.No capítilo 2, apresentaremos a <strong>quantização</strong> do campo escalar real, cuja dinâmica é regidapela equação <strong>de</strong> Klein-Gordon. Este campo será quantizado sujeito a condições <strong>de</strong> contornoperiódicas, o que é muito similar à <strong>quantização</strong> da corda, e posteriormente será quantizadoquando livre no espaço.No capítulo 3, que terá como alvo a <strong>quantização</strong> do campo eletromagnético, começaremosapresentando o campo <strong>de</strong> Maxwell, posteriormente quantizaremos este levendo em consi<strong>de</strong>raçãoduas importantes escolhas <strong>de</strong> calibres: o calibre <strong>de</strong> Coulomb e o calibre <strong>de</strong> Lorentz. Sendo queeste último <strong>de</strong>ve, indiscutivelmente, levar em consi<strong>de</strong>ração a covariância do espaço-tempo, oque nos remete a consi<strong>de</strong>rar uma <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong> <strong>de</strong> Lagrangeana modificada, escrita em termos <strong>de</strong>um parâmetro ξ, como veremos.No capítulo 4 apresentaremos <strong>de</strong>talhadamente a <strong>quantização</strong> do campo vetorial massivo,também conhecido como Campo <strong>de</strong> Proca. Começaremos apresentando quem são as equaçõesque regem a dinâmica <strong>de</strong>ste campo <strong>para</strong>, à posteriori, quantizarmos a solução <strong>de</strong>stas. Mostraremosainda neste capítulo que <strong>para</strong> garantirmos que o processo <strong>de</strong> <strong>quantização</strong> do campo<strong>de</strong> Proca seja um processo covariante é necessário escrevê-lo em termos da chamada função <strong>de</strong>Pauli-Jordan. A partir disso, seremos capazes quantizar todos os <strong>campos</strong> já apresentados noscapítulos 2 e 3, levando em consi<strong>de</strong>ração não apenas um <strong>de</strong>slocamento espacial, mas tambémum <strong>de</strong>slocamento temporal, obtendo, assim, a <strong>quantização</strong> <strong>para</strong> operadores <strong>de</strong> campo e seusmomentos canonicamente conjugados, localizados em pontos arbitrários no espaço-tempo.Finalmente, no capítulo 5, apresentaremos e calcularemos os propagadores <strong>de</strong> Feynman<strong>para</strong> cada um dos <strong>campos</strong> já quantizados no corpo <strong>de</strong>ste trabalho, o que nos fornecerá oselementos fundamentais <strong>para</strong> a interpretação quântica da teoria: a amplitu<strong>de</strong> <strong>de</strong> probabilida<strong>de</strong><strong>de</strong> <strong>de</strong>struirmos num <strong>de</strong>terminado ponto do espaço-tempo, uma partícula criada num outroponto <strong>de</strong>ste mesmo espaço-tempo.A título <strong>de</strong> completeza também dispomos ao leitor um conjuntos <strong>de</strong> três apêndices que julgamosindispensáveis <strong>para</strong> o perfeito entendimento do trabalho aqui apresentado. Nominalmenteestes apêndices são: O Eletromagnetismo <strong>de</strong> Maxwell, no qual discutiremos <strong>aspectos</strong> fundamentais<strong>de</strong>ssa teoria e sua representação covariante; Os Vetores <strong>de</strong> Polarização, no qual,como diz o nome, discutiremos alguns <strong>de</strong>talhes <strong>de</strong>stes objetos e sua importância nos procedimentosmatemáticos necessários <strong>para</strong> a <strong>quantização</strong> <strong>de</strong> <strong>campos</strong>; e, por fim, Proprieda<strong>de</strong>s2

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