2045/D - Instytut Fizyki JÄdrowej PAN

More documents

Recommendations

Info

Barbara Obryk rozprawa doktorska - 92 - Autorka zaproponowała całkowanie sygnału TL w trzech ustalonych przedziałach temperatury: 350 o C. Taki dobór zakresów całkowania powoduje, że konwencjonalna krzywa świecenia z głównym pikiem dozymetrycznym (pik 4), zawiera się niemal w całości w obszarze pierwszym, obszar drugi obejmuje większość sygnału dla dawek pośrednich, natomiast pik ‘B’ mieści się w obszarze trzecim. Podział na zakresy zilustrowany jest na rysunku 5.1.2 na podstawie krzywych świecenia dla naświetlań gammowych i protonowych. 250 o C 350 o C
Barbara Obryk rozprawa doktorska - 93 - Granice przedziałów całkowania nie są wartościami bezwzględnymi, powinny być nieznacznie modyfikowane w zależności od rzeczywistej szybkości narastania temperatury detektora (w pomiarach stosowano nominalną szybkość 2ºC/s). Można je korygować poprzez sprawdzenie położenia piku głównego (dla niskich dawek), który dla stosowanych na potrzeby pracy grup detektorów i warunków pomiaru znajdował się w temperaturze ok. 225ºC. W przypadku przesunięcia temperatury tego piku, również granice całkowania należałoby odpowiednio przesunąć. Natomiast zależność liczby zliczeń, we wszystkich trzech wyodrębnionych wyżej obszarach krzywej świecenia, od dawki (skala logarytmiczna) przedstawiona jest na rys. 5.1.3. Jak można zaobserwować, zakres stosowalności pierwszego obszaru to poniżej 5 kGy, drugiego 5-50 kGy, a trzeciego powyżej 50 kGy. 3x10 7 0-250 o C 250-350 o C 350-550 o C (j.u.) Sygnal TL 2x10 7 1x10 7 0 0,01 0,1 1 10 100 1000 Dawka (kGy) Rys. 5.1.3. Charakterystyka dawkowa dla trzech zakresów sumowania sygnału TL: 0-250°C, 250-350°C 60 i 350-550°C uzyskana dla ekspozycji gamma od Co [Obryk2009]. 5.2. Metoda pomiaru dużych dawek przy pomocy współczynnika UHTR Metodę wyznaczania dawki w zakresie dawek powyżej ok. 5 kGy, można ulepszyć zastępując bezwzględną liczbę zliczeń, stosunkiem liczby zliczeń w obszarach drugim i trzecim (>250ºC) do całkowitej liczby zliczeń. Uzyskuje się w ten sposób parametr, słabiej zależny od warunków pomiaru. Współczynnik wysokotemperaturowy UHTR(T x ) zdefiniowano jako stosunek sygnału TL scałkowanego dla temperatur powyżej temperatury T x , do całkowitego sygnału TL, czyli UHTR T T max ∑ I T T = Tx ( x ) = Tmax ∑ I T T = T min (5.2.1)
Page 1 and 2:
INSTYTUT FIZYKI JĄDROWEJ im. Henry
Page 3 and 4:
Barbara Obryk rozprawa doktorska -
Page 5 and 6:
Page 7 and 8:
Page 9 and 10:
Page 11 and 12:
Page 13 and 14:
Page 15 and 16:
Page 17 and 18:
Page 19 and 20:
Page 21 and 22:
Page 23 and 24:
Page 25 and 26:
Page 27 and 28:
Page 29 and 30:
Page 31 and 32:
Page 33 and 34:
Page 35 and 36:
Page 37 and 38:
Page 39 and 40:
Page 41 and 42: Barbara Obryk rozprawa doktorska -
Page 91: Barbara Obryk rozprawa doktorska -
show all

2045/D - Instytut Fizyki JÄ drowej PAN

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?

2045/D - Instytut Fizyki JÄdrowej PAN