PhdThesis Lipka eng - Photo Injector Test Facility at DESY, Location ...
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σ p<br />
, keV/c<br />
60<br />
50<br />
40<br />
30<br />
20<br />
10<br />
0<br />
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4<br />
z, m<br />
Abbildung 3.11: Impulsbreite eines Elektronenpaketes σ p von 1 nC als Funktion<br />
des Abstands zur K<strong>at</strong>hode mit Raumladung (durchgezogene Linie) und<br />
ohne Raumladung (gestrichelte Linie)<br />
Beispiel zeitlich normalverteilt (σ z = 0, 9 mm). Im zentralen Teil des Elektronenpaketes<br />
besteht ungefähr ein linearer Zusammenhang zwischen Impuls<br />
und longitudinaler Position. Am Anfang und am Ende des Elektronenpaketes<br />
ist eine Nichtlinearität durch die Raumladung zu erkennen, entsprechend den<br />
Vorüberlegungen mit einer normalverteilten Raumladung (vgl. Abbildung<br />
3.7).<br />
Ein zweites Beispiel des longitudinalen Phasenraumes ist in Abbildung<br />
3.13 gezeigt. In diesem Fall besitzt der Laserpuls eine zeitliche Fl<strong>at</strong>-Top-<br />
Verteilung (Länge bei halber Intensität ist 7,2 mm, mit 2,1 mm Anstiegsund<br />
Abstiegsflanke). Verglichen zu Abbildung 3.12 h<strong>at</strong> sich die Verteilung<br />
im zentralen Teil des Paketes nicht verändert. An den Enden sind in Abbildung<br />
3.13 auch Nichtlinearitäten zu erkennen. Diese Nichtlinearitäten haben<br />
verglichen zu Abbildung 3.12 eine andere Form, weil eine andere Raumladungskraft<br />
wirkt (vgl. Abbildung 3.7).<br />
Elektronenpakete mit höherer Raumladung erhalten stärkere Nichtlinearitäten<br />
an den Enden der Verteilung im longitudinalen Phasenraum. Die Steigung<br />
im longitudinalen Phasenraum ist von der Hochfrequenzphase abhängig.<br />
Eine bestimmte Anordnung von nachfolgenden Dipolmagneten (Bunchkom-<br />
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