Dissertation_M_Fischer.pdf - OPUS - Universität Augsburg

6 2 Grundlagen
Abbildung 2.3 a) Aufsicht auf einen Spaltungsreaktor (FRM II) mit seinen unterschiedlichen Quellen
[Frm12]; b) Wellenlängenverteilung der Neutronen der unterschiedlichen Quellen [And09]
Abbildung 2.4 Schemazeichnung eines typischen Drei-Achs-Spektromters, wie es für Neutronenstreuexperimente
verwendet wird
Neutronen untersucht werden. Im Allgemeinen sollte ein Monochromator eine schmale Bandbreite
(= hohe Energieauflösung) und eine möglichst hohe Reflektivität für Neutronen aufweisen. Aufgrund
der vergleichsweise niedrigen Brillanz von Neutronenquellen ist es notwendig, einen Kompromiss
zwischen Bandbreite und Intensität zu finden.
Die relative Wellenlängenauflösung eines Monochromators bei einem polychromatischen divergenten
Neutronenstrahl ist (Herleitung durch die Bragg-Gleichung 3.2, [Fur09]):
∆λ
λ = ( (∆α) 2 + (∆β) 2) 1 2
cot θ hkl (2.1)
Hierbei ist ∆α die Divergenz des Primärstrahls (bedingt durch den Neutronenleiter bzw. die Geometrie
des Strahlrohrs) und ∆β die Mosaikbreite des Kristalls (Tilt).
In Tabelle 2.1 sind für einen Einkristall und für einen Mosaikkristall mit einer typischen Mosaikbreite
von 1 ◦ die Energieauflösung und die relativen Intensitäten angegeben. Die Wellenlängenauflösung
bei Verwendung eines Einkristalls ist dabei nur unwesentlich niedriger als bei Verwendung