Aufbau und Inbetriebnahme einer Stern-Gerlach-Apparatur

3 THEORETISCHE ASPEKTE ZU VERSUCHSAUFBAU UND
-DURCHFÜHRUNG
nun von den Positionen u 0 0
infinitesimalen Strahlkasten.
= ± q
3
Um die Funktion u0(q) zu bestimmen gehen wir aus von
(Gleichung 12) unterscheiden, also von der Näherung für einen
dI
du (u0) = 0.
Dabei kann die Differentiation nach u in das Integral gezogen werden, wie man an folgender Rech-
nung erkennt:
Wird ∂
∂
∂u durch − ∂z
dI d
=
du
du n0m
∫D
−D
q
−
e |u−z|
dz · I0
|u − z|
3 = n0
∫D
−D
q
−
e |u−z|
∂
dz · I0
∂u |u − z| 3
ersetzt, ändert sich der Integrand nicht. Durch partielle Integration ist es
Abbildung 5: Mathematischer Ansatz für die Teilchenstromdichte bei verschwindendem Magnetfeld
16 3.5 Realer Strahlquerschnitt