Fundamentos

Fundamentos de Física Médica
Volumen 4. Radioterapia externa II
La anchura de los “bin” de energía puede ser del orden de 0,5 MeV para
energía baja y de 1 MeV para energía alta. Los pesos del espectro pueden determinarse
a partir de la siguiente función:
w
m
-_
Em-Epi expf
si E
2 p
2 $ vhigh
=
2
-_
Em-Epi expf
si E
2 p
2 $ vlow
2
m
m
2 E
1 E
es decir, se aplica una distribución gaussiana diferente según la energía E m
esté
por encima o por debajo de la más probable E p
(distribución asimétrica). El
proceso de ajuste de los parámetros del espectro es simplemente un ajuste
iterativo de curvas de porcentaje de dosis absorbida en profundidad.
El ajuste de SAD vir
, L 0
y vi BB se realiza por métodos descritos para el algoritmo
genérico de “pencil beam”.
2.4.1. Modelo de “pencil beam” híbrido. HPBM
Tiene en cuenta la dispersión tanto para ángulos grandes como para ángulos
pequeños. Utiliza un modelo de bipartición, que descompone el haz
de electrones en una componente dirigida hacia delante y una componente de
dispersión (Luo y cols. 1998). La aproximación de ángulos pequeños puede dar
cuenta del transporte de electrones de la primera componente mientras que el
transporte lateral de electrones (ángulos grandes) se tiene en cuenta a través
de la dispersión. Ésta, se modela con una expansión en armónicos esféricos.
Se puede mejorar utilizando pinceles polienergéticos y la dispersión del
alcance proveniente de la dispersión múltiple de Coulomb (Chengjun y cols.
2003).Estas mejoras se traducen en una función de distribución del pincel de
electrones ligeramente distinta de la del modelo PB convencional:
e Ah Dpencil x, yzE , , norm iDbm zE ,
i
_ zi
_ i=
/ ~ _ ii
i
A h i _ z i
p
p
x y
- +
donde la suma se extiende a los “bin” de energía que se consideren con un peso ~ i
cada uno y donde volvemos a encontrarnos con una parte que describe el pincel
en profundidad y otra de manera perpendicular al eje del haz. La componente en
profundidad D bm
, corresponde a la distribución de dosis absorbida en profundidad
calculada con el modelo de bipartición para un haz infinitamente ancho (PB
Hogstrom utilizaba directamente los PDP experimentales para haz ancho) y para
una energía E i
. La parte de dispersión sigue siendo gaussiana, pero es modelada
i
2
por el parámetro A h que sustituye a v MCS y que se calcula de acuerdo con:
2 2
[ 214 ]