DISEÑO E IMPLEMENTACIÓN DE UN FILTRO PASO ... - RECERCAT
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Teoría de filtros<br />
También es posible determinar el factor de calidad cargado Q, es decir, teniendo en consideración<br />
el resonador como conjunto del circuito. En concreto, en la topología interdigital los factores de<br />
calidad cargados de los resonadores laterales son parámetros necesarios para conocer el punto en el<br />
cuál haremos la conexión al exterior. El factor de calidad deberá considerar las resistencias de<br />
generador y carga, por lo que sus factores de calidad cargados Q 1 y Q n vendrán determinados por la<br />
ecuación (2.20), extraída de [3].<br />
g<br />
⋅ g<br />
0 1<br />
Q PB<br />
=<br />
1<br />
FBW<br />
Q<br />
PB n<br />
g<br />
n<br />
⋅ g<br />
n+1<br />
= (2.20)<br />
FBW<br />
Ambas ecuaciones valdrán lo mismo tanto para el caso Butterworth como Chebyshev. En el caso<br />
Butterworth, los coeficientes del filtro g k cumplen que g 0 = g n+1 si se considera una misma<br />
impedancia de carga y de fuente y, además, también cumplen g 1 = g n para todo n. Por lo tanto, la<br />
igualdad de Q PB1 con Q PB1 es directa.<br />
Sin embargo, al tratar con un filtro Chebyshev las igualdades de coeficientes expuestas para<br />
Butterworth sólo se cumplirán para el caso de órdenes del filtro n impares. Esto conlleva a pensar<br />
que en el caso de una n par las dos ecuaciones mostradas en (2.20) no valdrán lo mismo. Pese a<br />
ello, éstas siguen dando un resultado análogo aún cumpliéndose que g 0 ≠ g n+1 y que g 1 ≠ g n . Esto es<br />
debido a que el coeficiente g 0 sigue valiendo 1 para todo valor de n y además siempre se cumple<br />
otra relación de coeficientes la cuál muestra que g n· g n+1 = g 1. Por lo tanto, como muestra ésta última<br />
igualdad, independientemente de la clase de filtro y de la paridad del orden, obtendremos los<br />
mismos factores de calidad externos.<br />
2.6.3 Atenuación a la frecuencia central debida a las pérdidas<br />
Conocidos los factores de calidad Qu, somos capaces de encontrar la atenuación debida a las<br />
pérdidas de los elementos del filtro. El punto más crítico en un filtro paso bajo es para ω = 0. Éste<br />
punto nos indica la atenuación a la frecuencia central, donde idealmente habíamos supuesto una<br />
atenuación de 0 dB. La expresión que define la atenuación a la frecuencia central de un filtro paso<br />
bajo la encontramos en la ecuación (2.21), extraída de [10].<br />
n<br />
⎛ g<br />
i<br />
⎞<br />
Lo = 4.343⋅ω 1' ⋅∑<br />
⎜<br />
⎟ dB (2.21)<br />
i=<br />
1 ⎝ Qui<br />
⎠<br />
Donde ω 1 ’ es la frecuencia de corte normalizada y por lo tanto de valor 1, y g i son los coeficientes<br />
del filtro.<br />
De manera análoga al caso paso bajo, mediante los factores de calidad descargados Qu somos<br />
capaces de encontrar la atenuación a la frecuencia central de un filtro paso banda. Su expresión<br />
matemática se muestra en la ecuación (2.22), extraída de [1].<br />
ω<br />
Lo = 4.343⋅<br />
1'<br />
FBW<br />
⋅<br />
n<br />
∑<br />
i=<br />
1<br />
⎛ g<br />
⎜<br />
⎝ Qu<br />
i<br />
PB i<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
dB (2.22)<br />
Donde ω 1 ’ es la frecuencia de corte normalizada y por lo tanto de valor 1, g i son los coeficientes del<br />
filtro y n es el orden del filtro.<br />
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