DAVID H. SHOEMAKER - LIGO - Caltech

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Les itoiles, les sources, Ies signauz lg qu'on Ia fait tourner i, 600 tours/minute (prds du point de cassure par la force centripite), la puissance totale 6mise est de I'ordre de Loo x 10-3r W, et I'amplitude h i l0 m de la source est h = it/Z! = 10-36. Ileureusement, on trouve dans Ies 6v6nements astrophysiques catastrophiques des acc6l6rations des masseg assez importantes pour produire des signaux d6tectables, bien que res sources soient a, des distanceg consid6rables. Sources astropbysiques Ici nous d6crivons plusieurs sources probablea d,ondes gravitationnelles; cette liste n'est pas e:
16 La prod,uction dcs ondes de gravitation fr6quence de I'orbiie m€me (quelque 10-3 Hz) : i ces fr6quences, les problEmes de I'isolation d'une masse.test des mouvemenis sismiques sont insurmontables. D'autre part, les antennes interf6rom6iriques projet€es pour I'espace fFaller'8s] seraient capables de faire cette mesure. A la 6n de la vie du systeme binaire, quand les dtoiles sont s6par6es per seulement plusieurs fois leur rayon, le changement de fr6quence est tras rapid€r donnant un 'chirp'entre ir peu prds I00 Hz et 1000 Hz dans une pdriode de iemps d'l peu pris 0.1 s. On trouve pour l'dvolution de la fr6quence avec le temps [Taylor'Ezl i 2sG Cs/s I -ala soE =2{t = z [;7r(Mt,Mz) (ro - t).J Notons que pour des masses M1,M2 donn6es, l'€voluiion en fr6quence et en amplitude est d6termin6e. Cette fonction est montr6e sur la figure 1A3. Cette 'signature' aidera i la d6tection du signal. Finalementi les 6toiles s'effondreni ensemble, et les calculs du rayonnemeni attendu sont difficiles. Figure lA3: Amplitude h en fonction du temps pour un systeme binairei la durie totale est quelques centaines de n:s
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