DAVID H. SHOEMAKER - LIGO - Caltech
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64 L'amplificateur de photodiod,e<br />
+ r5v<br />
-r50v<br />
I I<br />
Lr fr-l<br />
T<br />
Figure 2Al1 : Aoplificateur de la photodiode<br />
.1D7<br />
Frg.o.F<br />
le filtre coupe.frdquence FCF qui 6limine la premilre harmonique de la frdquence<br />
de la modulation (20 MHz). L€ photocourant aux basses fr6quences est converti en<br />
tension par I'amplificateur opdrationnel oAr fournissant une mesule de I'intensitd<br />
de la lumiSre en continu. Les caractdristiqueg megurieg de cet amplificateur, ainsi<br />
que les caract6ristiques de la photodiode EG&G DTtlO, sont utilis6es pour les<br />
courbes 2A9 et 2A1O: un bruit de courant io = 4 pA, un bruit de tension eo =<br />
1,5 nV, une capaciti et une r6sistance interne de la photodiod e de Cpa = 100 pF<br />
et Roa = 25 O, tous 6values i une radio-fr6quence de l0 MHz. La r6sistance de<br />
I'inducteur, dans le cas d'une inductance de charge,est S0 n.<br />
Nous avons vu que la d6pendance du bruit en fonction de la rdsisiance (figure<br />
2Ag) est correcte: le courant de bruit effectif devient plus petit avec une augmentation<br />
de la r6sistance de charge, mais aucune am6lioration importante n,est<br />
vue pour les r6sistances plus grandes qu'i, peu prds .&1 r I ke. Avec ftr = I kO,
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