DAVID H. SHOEMAKER - LIGO - Caltech

Diveloppcmcnt d'un laser Nd:YAG stabilisi: les comgortements statiqxes 159
Nd:YAG
iiiit
champ
H
Figure 2E15: Cavit6 en anneau
Caviti liniairc aucc itdlon: Nous avons choisi pour le systlme d'6tude une
cavitd lin6aire avec le cristal Nd:YAG au bout, et avec un italon dans Ia cavit6 pour
rejeter les modes parasites auiorisds par la modulation spatiale de gain. L'dtalon,
qui est lui-m€me une caviti Fabry-Perot monolithique, imprime une modulation
des pertes dans le laser. La transmission d'un Fabry-Perot est donn6e par [Born'75]
- / A \2 /- 412 "2rnul\-r
?= lt-r--l lr + +sinr -- |
\ r-fil \ rt c /
of les r6flectivit€s R et les pertes en puissance .,1 des deux surfaces sont identiques
(R + / + T = l), n est I'indice optique de la matilre, I l'6paisseur, u la fr6quence
laser, et .f = rt/El$ - R) est la finesse. La difficutt6 est de trouver une optimi-
sation compte tenu des deux exigences: l) Que les frdquences des modes parasites
du laser tombant dans la courbe de gain soient supprimdes; et 2) Que le mode
disir€ du laser ne subisse pas de perte de gain, m€me pour un petit changement
de frdquence. Une illustration visuelle se trouve Bur la ftgure 2E16. La courbe
de gain, Ies modes parasites (dus i la modulation spatiale de gain, 6cartds par
: l0 modes longitudinaux de la cavit6), et la fonction d'Airy pour notre 6lalon,