DAVID H. SHOEMAKER - LIGO - Caltech
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154 Creuz spatiauz de gatn<br />
c<br />
l o<br />
0 8<br />
o.6<br />
o.4<br />
o.2<br />
0 0<br />
-t0<br />
.:<br />
oA::'";,u',1','lli"l,,,u<br />
o,od.<br />
srng le_Stt-iDe axtS. best focus<br />
Figure 2Ell: Carte de l,intensitd dans une section transversale au faisceau<br />
la direction<br />
dans<br />
r au foyer d.e L3<br />
Dans le cas de la cavit6 test6e, le diamEtre du faisceau Nd:yAG reste<br />
constant<br />
i peu prEs<br />
dans le crirte! Nd:yAG. Avec une leniille de .R = 30O<br />
trouv6<br />
t D, nous<br />
la<br />
avons<br />
longueur de cavit6 optimale, prls du point r? = /, avec ruo =96<br />
la<br />
pm.<br />
ligure<br />
Voir<br />
?DlZ oi I'on trouve uae repr€sentation en deux dimensions des faisceaux<br />
Pompe et laser pour les deux direciions y et a. La perte en<br />
pompe,<br />
intensitd du faisceau<br />
due i, l'absorption, est indiqu6e; I,intensit6 tombe d,un<br />
la<br />
facteur =<br />
traversde<br />
600 aprds<br />
du cristal.<br />
, Opirction Monomodc .rparral : Si on permet au faisceau pompe<br />
plus grand<br />
de devenir<br />
que le faisceau Nd:yAG TEMoo, on voit plusieurs<br />
ca"se<br />
modes spatiaux,<br />
du gain<br />
i<br />
imPortant pour Ies autres modes. on peut arriver<br />
raisonnables<br />
i des eftcacjt6s<br />
sans franchir cette rimite, donc 'obtention du fonctionnement<br />
ne pose pas<br />
TEivloo<br />
de problime particulier.