DAVID H. SHOEMAKER - LIGO - Caltech

164 Les sourcee dc bruit
c'est un risultat intuitivement raisonnable: Ie nombre des 6tats excit6s augmente
avec le taux de pompage, d6croit par 6mission spontan6e (r) proportionnellemenl
au nombre d'6tats n, ei diminue aussi par 6mission stimurie (r,t) proportionnelle-
ment au nombre d'6tats n mais aussi avec le niveau de stimulation, c,est i dire
avec le nombre de photons p
La population des photons augmente par I'imission stimul6e, mais diminue
par les pertes Z dans la caviti et i. travers la transmission du miroir de couplage
T, Chaque aller-retour de temps 2lfc cause une perte de n,(T + L) photons; donc,
on peut ddfinir une durie de vie pour les photons dans la cavitd
2I
,^= ' c(?+ I) '
Enfin, le nombre de photons dans Ie systime laser est
b==-:
,sl tq
Les dquations pour n et p sont coupl6es; pour les petiies perturbations 6, on
obtient un comportement oscillatoire amorti, de la forme
ot en friquence,
p(t) = po * 6pe-"t . r;(wi-d21t/1t
p(c.,) = p(0) +
I
' /="-
| - tt/2
[(t-(GFF))' +(*)'J
et o=f +
ff,
Notons que rrr est une fonctjon du niveau de pompage (ir cause de sa d6pendance
en p, nombre de photons dans la cavii6). Ivlis sous une forme plus accessible
pour I'exp6rience, les deux paramdtres d'oscillaiion sont
et
-
I zo lt/z
(r^=l-l . P-'t'
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