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L 4J (!l L A -t l0 z 10 lo to -4 lo -ln to to tz z t : ror loo lol infnequency (Hz) Sysldnrcs d'holation sismiqu e Figure 285: Fonction de transfert, pendule double Mdcanismes de perte dane les peudules Nous avons ddjl vu qu'il faut un Qp grand pour minimiscr Ie bruit thermique (voir la section Sotrcct d,c 6rur't). En plus, un Qp grand donne une signature en lfu2 sur une large plage, donc un filtrage meilleur, Pour ces raisons, il est int6ressanc de discuter des mdcanirme qui limitent la surtension eo. Fletion du fiI: On voudrait 6tre limit6 par les pertes dane le fil de suspension, caf on ne peut pas r€duire cet efiet par une meilleure conception exp6rimetrtale au-deli de la s6lection du mat6riau pour le fiI. f,a flexion du fil est importante dans la region proche du point d'accrochage. Il apparait li une cause d'arnortissernent caractEris6e par une surtension Qfib qui r6sulte de la friction interne du fi1. Pour estimer I'ordre de grandeur de cet effet, nous faisons un modlle simplifid. Voir fa figure 2Bl, Lz condition limite du fil i sa jonction avec le support est 0z/dz = 0. La tension T = Mp7 sur le ffI, faisant un angle d = zrfl, avec la verticale, exerce un couple l{ - T 0 ,l. sur le fiI. La longueur de fil l. est celle qui
TE fu[icanismes d,e perte dans lcs pendulcs II I l l i\ i ',., ... .i .:, l: ' . ! 'i to I to? frcquency / {Eal Figure 286: Fonctions de transfert, mesurdes et calcul6es, pour un et deux pen_ dules rdalistes. En haut: pendule simple. En bas: pendule double. egt ndcessaire pour courber celui-ci entre la condition limite Ox/02 = 0 et 0. pour une ffbre cylindrique de rayon a et de module d'6lasticit6 y soumise i, un couole M, l'angle { de flexion est [Morse'6El , 4tltlc Q = : fiy d,a
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