DAVID H. SHOEMAKER - LIGO - Caltech
DAVID H. SHOEMAKER - LIGO - Caltech
DAVID H. SHOEMAKER - LIGO - Caltech
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Diveloppement d,'un laser Nd:YAG stabilis{: les comportements dynamiques 16g<br />
Les fluctuations en puissance<br />
Les sources de bruit<br />
Lc bruit dc grenaille: Ce bruit (omnipr€sent dans ce m6moire) a 6i6 dicrit<br />
dans la section Sourccs de 6ruii. Il donne la limite pratique de notre mesure des<br />
fluctuations de puissance, et en plus il est la source la plus fondamentale de bruit<br />
de puissance,<br />
L'oscillation dc relazation: Dans le systlme laser il y a un couplage entre<br />
I'inversion de population et les photons dans la cavit6. De l'dnergie peut' etre<br />
ichangie de fagon pdriodique entre des deux moyens de stockage, avec un temPs<br />
caractdristique d6pendant des systEmes atomiques et de Ia cavit6. Dans la section<br />
pr6cidente, noua avons dtabli une expression pour ft(r), le taux de Pompage par<br />
unit6 de volume ir I'iquilibre. En simplifiant Pour une seule raie atomique, on a<br />
o=R(r) -{-p"ru<br />
rA nuv<br />
of tfl = 1/d, L'iniensit6 de lumiire laser dans la cavit6 €st en moyenne<br />
pour un rayon u du mode. Soit / = I,^<br />
les f,uctuations autour de la moyenne :<br />
R(r) le taux de pompage, soit n =<br />
*(n)<br />
,,P<br />
_--;-.-on.<br />
tuz huy<br />
Pour un laser de puissance de sortie P' f , oi I est la transmission du miroir<br />
de couplage, Ie nombre de photons p dans la caviti de longueur I est<br />
P Z I<br />
,- '" ' '.h,<br />
c<br />
Utilisant les d66nitions donn6es dans la section pr6c6dente, on ddfinii la dur6e de<br />
vie d'6mission stimul6e r";<br />
on peut maintenant<br />
dcrire<br />
;-,/,---<br />
,D<br />
1t u'<br />
ltw'tc<br />
f.) = --<br />
-- Zo"tt p<br />
pn