Analyse de la propagation acoustique à bassealtitude par équation ...
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L'<strong>équation</strong> <strong>de</strong> Helmholtz se réécrit alors:<br />
d2u d2v<br />
V - + u - + k2n2uv = O.<br />
dr2 dz2<br />
En sé<strong>par</strong>ant les termes dépendant uniquement <strong>de</strong> z et ceux ne dépendant que <strong>de</strong> r, on peut<br />
découpler l'<strong>équation</strong> sous <strong>la</strong> forme:<br />
i d2u i d2v<br />
- +k2n2=T2<br />
o<br />
Il est nécessaire <strong>à</strong> ce moment du calcul <strong>de</strong> se limiter aux cas d'un milieu stratifié.<br />
On est alors en présence d'un système <strong>de</strong> <strong>de</strong>ux <strong>équation</strong>s:<br />
d2v<br />
- + (k2n2-T2)v = O<br />
2 o<br />
dz<br />
2 du 2 - =-uT<br />
d r2<br />
Le problème se ramène alors <strong>à</strong> déterminer un ensemble discret <strong>de</strong> fonctions modales Vm (z) et les<br />
nombres d'on<strong>de</strong> modaux Tm solutions <strong>de</strong> l'<strong>équation</strong>:<br />
associée <strong>à</strong> <strong>de</strong>s conditions limites.<br />
d2v (z)<br />
m<br />
dz2<br />
+(k2n2-T2)v (z)0<br />
o m m<br />
La pression est alors écrite comme somme discrète:<br />
les solutions <strong>de</strong> l'<strong>équation</strong>:<br />
P(r,z)=X V (z)e<br />
m<br />
m m<br />
iT r<br />
d2u iT r<br />
dr2<br />
= -uT2 étant directement calcu1ables u = e<br />
m<br />
La solution <strong>de</strong> l'<strong>équation</strong> <strong>de</strong> Helmholtz peut être approchée d'aussi près que l'on veut en prenant<br />
un nombre suffisant <strong>de</strong> mo<strong>de</strong>s.