Analyse de la propagation acoustique à bassealtitude par équation ...
Analyse de la propagation acoustique à bassealtitude par équation ...
Analyse de la propagation acoustique à bassealtitude par équation ...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
ce qui donne l'<strong>équation</strong> <strong>par</strong>abolique suivante:<br />
- + ik -ik<br />
J1+1 a2<br />
ar o o<br />
o<br />
o<br />
q----(n2-1)qi=O<br />
Pour un milieu homogène, ce développement est une représentation exacte <strong>de</strong> l'<strong>équation</strong><br />
d'Helmholtz <strong>de</strong> même que celui que proposent D.J.Thomson et N.R. Chapman [24]:<br />
Q3 = (1 + + [(1 +<br />
L'<strong>équation</strong> <strong>par</strong>abolique correspondante est alors:<br />
aqi I ia2<br />
+ikq-ik \/1+<br />
o o k<br />
ik<br />
w-ik(n-1)q, = o<br />
D'après les auteurs, cette <strong>de</strong>rnière <strong>équation</strong> est moins sensible au choix <strong>de</strong> <strong>la</strong> célérité moyenne c0<br />
et réduit les erreurs pour <strong>de</strong>s angles <strong>de</strong> <strong>propagation</strong> supérieurs <strong>à</strong> 15 C'est pourquoi ce type <strong>de</strong><br />
développements porte le nom <strong>de</strong> "grands angles". Thompson et Chapman proposent <strong>par</strong> ailleurs d'estimer<br />
l'erreur introduite <strong>de</strong> <strong>la</strong> manière suivante : soit E1 un terme d'erreur choisi tel que:<br />
E.=Q_Q2<br />
où Q (1 + C +<br />
Les trois développements précé<strong>de</strong>nts introduisent les erreurs:<br />
e<br />
E1 = Q_Q = (i + - + - - (1 + e + p)<br />
2 21<br />
2 - (e +cl1+pc+112)<br />
4<br />
E2=Q_Q2= {1 +P)h12_} (1 +c+p)<br />
fe " e<br />
=e( --1 + -(1 +p)+ (1 +p)<br />
\4 1 2<br />
2<br />
E3=Q-Q2= {(i +p)1+[(1 +c)_1]} -(1 +c+p)<br />
2[1_n+(1+p)J+n(1+p)+(1+p)112n