Analyse de la propagation acoustique à bassealtitude par équation ...
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On peut attendre <strong>de</strong> ces développements une amélioration <strong>de</strong>s résultats pour <strong>de</strong>s angles <strong>de</strong><br />
<strong>propagation</strong> supérieurs <strong>à</strong> 15°. Ces différents développements ont été essentiellement appliqués <strong>à</strong> <strong>la</strong><br />
<strong>propagation</strong> sous-marine où les distances sont très importantes.<br />
Dans le cadre d'un travail <strong>de</strong> DEA [91, l'auteur a effectué une étu<strong>de</strong> quantitative et qualitative<br />
<strong>de</strong>s différentes <strong>équation</strong>s <strong>à</strong> l'ai<strong>de</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> métho<strong>de</strong> "Split-Step Fourier" présentée au chapitre 6.<br />
Les conclusions <strong>de</strong> cette étu<strong>de</strong> sont les suivantes:<br />
- Le développement Q2 présente une amélioration très sensible <strong>à</strong> l'approximation c<strong>la</strong>ssique en<br />
réduisant le déca<strong>la</strong>ge <strong>de</strong>s interférences observées sur les gran<strong>de</strong>s distances <strong>de</strong> <strong>propagation</strong>.<br />
- La métho<strong>de</strong> <strong>de</strong> Thomson et Chapman est <strong>la</strong> plus performante et présente les avantages<br />
suivants:<br />
rapidité <strong>de</strong> mise en p<strong>la</strong>ce <strong>à</strong> <strong>par</strong>tir <strong>de</strong>s algorithmes c<strong>la</strong>ssiques,<br />
temps <strong>de</strong> calcul inchangés,<br />
meilleure adaptation aux profils <strong>de</strong> célérités <strong>à</strong> forts gradients,<br />
meilleurs résultats pour <strong>de</strong>s ouvertures <strong>de</strong> source importantes.<br />
- Le développement d'ordre supérieur présenté en <strong>de</strong>rnier lieu donne <strong>de</strong>s résultats i<strong>de</strong>ntiques au<br />
développement Q2.<br />
Les améliorations apportées <strong>à</strong> l'<strong>équation</strong> <strong>par</strong>abolique <strong>par</strong> les auteurs tels que Tappert, Thomson<br />
et Chapman reposent sur le même principe:<br />
Développer l'opérateur racine carrée <strong>de</strong> Q <strong>de</strong> façon <strong>à</strong> s'approcher au mieux <strong>de</strong> <strong>la</strong> solution exacte<br />
<strong>de</strong> l'<strong>équation</strong> d'Helmholtz. John De Santo propose une autre solution dans <strong>la</strong> référence [14].<br />
5.3.2- Métho<strong>de</strong> <strong>de</strong> De Santo<br />
La métho<strong>de</strong> <strong>de</strong> John De Santo [25] est différente. Elle consiste <strong>à</strong> établir une meilleure<br />
approximation entre <strong>la</strong> solution <strong>de</strong> l'<strong>équation</strong> <strong>de</strong> Helmholtz et <strong>de</strong> l'<strong>équation</strong> <strong>par</strong>abolique.<br />
La re<strong>la</strong>tion <strong>de</strong> dé<strong>par</strong>t introduite <strong>par</strong> Polijanskii est <strong>la</strong> suivante:<br />
ik02 roe<br />
2 (r +t)<br />
P(r,z)=A q(t,z) e2t t'dt<br />
OJO<br />
Polijanskii a démontré que cette re<strong>la</strong>tion était une re<strong>la</strong>tion exacte entre q' et P.