Analyse de la propagation acoustique à bassealtitude par équation ...
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Pour une fluctuation <strong>de</strong> température <strong>de</strong> 20 o, <strong>la</strong> variation <strong>de</strong> célérité du son est <strong>de</strong> 12 rn/s. La<br />
valeur extrême <strong>de</strong> l'inci<strong>de</strong>nce est donc:<br />
pour O<br />
150, on obtient O<br />
200.<br />
(e (z)<br />
O =arcost oesø<br />
\c(z)<br />
Dans <strong>la</strong> majorité <strong>de</strong>s configurations <strong>de</strong> température observées, <strong>la</strong> <strong>propagation</strong> reste donc centrée<br />
autour <strong>de</strong> <strong>la</strong> direction principale (figure 14b).<br />
5.3 - Dérivation asymptotique <strong>de</strong> l'<strong>équation</strong> <strong>par</strong>abolique<br />
s<br />
De nombreux auteurs ont proposé <strong>de</strong> nouveaux développements dans le but <strong>de</strong> construire d'autres<br />
<strong>équation</strong>s <strong>de</strong> type <strong>par</strong>abolique plus proches <strong>de</strong> l'<strong>équation</strong> <strong>de</strong> Helmholtz. Nous présentons les principales<br />
métho<strong>de</strong>s rencontrées dans <strong>la</strong> littérature.<br />
Les métho<strong>de</strong>s reposent sur une approximation d'un opérateur obtenu <strong>à</strong> <strong>par</strong>tir <strong>de</strong> l'<strong>équation</strong> <strong>de</strong><br />
Helmholtz:<br />
Ap + k2n2p = O<br />
On considère <strong>la</strong> gran<strong>de</strong>ur u = p/iue l'on injecte dans l'<strong>équation</strong> <strong>de</strong> Helmholtz. On obtient:<br />
a2 a2<br />
ar2+az2 o<br />
+ k2 2l u (r, z) = O<br />
Les développements sont obtenus <strong>à</strong> <strong>par</strong>tir <strong>de</strong> l'opérateur:<br />
L'<strong>équation</strong> d'Helmholtz <strong>de</strong>vient:<br />
Q(n2+)<br />
ía2<br />
(\<br />
a r2<br />
J<br />
°<br />
1a2\1/2<br />
o<br />
+kQ2)u=0