Analyse de la propagation acoustique à bassealtitude par équation ...
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soit:<br />
soit:<br />
On pose pour ce<strong>la</strong>:<br />
et l'<strong>équation</strong> <strong>par</strong>abolique se réécrit alors:<br />
qi(r,z)=u (r)v (z)<br />
P P'<br />
d2v du<br />
p u +2ikv -+<br />
dz2 °Pdr 0 pp<br />
k2(n2-1)u y =0<br />
1 d2v 2ik du<br />
P<br />
0 - + + k2(n2-1)= O<br />
y O<br />
dz2 U dr<br />
P<br />
On se limite alors au cas d'un milieu stratifié, c'est-<strong>à</strong>-dire où n ne dépend que <strong>de</strong> l'altitu<strong>de</strong> z.<br />
L'<strong>équation</strong> [5.101 peut être alors découplée en:<br />
2<br />
du<br />
!.+k2fl2Vl!Jk2U_2.ik =T2<br />
o<br />
dz2<br />
pJ u op °dri P<br />
P<br />
d2<br />
+(k2n2-T2)v ° =0<br />
P P<br />
dz2<br />
du<br />
2ik --(k2-T2)u =0<br />
°dr<br />
On peut rapprocher ce systèmemodal <strong>de</strong> celui que flOUS avions obtenu <strong>à</strong> <strong>par</strong>tir <strong>de</strong> l'<strong>équation</strong> <strong>de</strong><br />
Helmholtz:<br />
d2<br />
- + (k2n2-T2)v = O<br />
dz2<br />
2 du<br />
d r2<br />
=-uT2 [5.14]<br />
L'<strong>équation</strong> en y (z) étant i<strong>de</strong>ntique <strong>à</strong> l'<strong>équation</strong> [5.11], l'ensemble discret <strong>de</strong>s fonctions modales<br />
Vm (z) et <strong>de</strong>s nombres d'on<strong>de</strong> modaux Tm est le même pour les <strong>de</strong>ux <strong>équation</strong>s.<br />
[5.10]<br />
[5.111<br />
[5.12]<br />
[5.13]