Manuscrit - laboratoire PROTEE - Université du Sud - Toulon - Var

contribution des autres composants dans l’ensemble du jeu de données.
Ayant montré que la méthode par dilution était aussi efficace que la correction par l'absorbance,
voire meilleure pour des échantillons concentrés (Luciani et al., 2009), ce travail utilise
systématiquement la méthode par dilution pour l'ensemble des corrections de l'effet d'écran.
La correction de l’effet d’écran nécessite un modèle numérique qui prend en compte les paramètres
physiques intervenant dans le processus de fluorescence d’un échantillon liquide contenu dans une
cuve en quartz. La Figure 5 montre une section horizontale de la cuve orientée suivant les directions
x et y dans laquelle se propage l'excitation lumineuse. En réalité, le faisceau d'excitation se propage
dans un volume de liquide d'épaisseur ∆z mais on suppose que l'intensité lumineuse ne dépend pas de
la direction z. La suite du raisonnement porte donc uniquement sur des surfaces plutôt que sur des
volumes de liquide traversés par la lumière. y
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III.C.2.d Correction des effets d’écran par dilution
Les méthodes les plus courantes sont la correction par l’absorbance (Stedmon et al., 2003) et la
correction par dilution (Luciani et al., 2009). La correction par l’absorbance utilise l’équation de
correction ci-dessus (Équation CA). La seconde méthode, basée sur un autre modèle numérique, a
été proposée par X. Luciani au cours de sa thèse (2007).
∆y
IO(ex)
Z
0,0
l
∆x
Détecteur
Figure 21: Modèle du passage lumineux dans l’espace (xyz).
On note ∆y la largeur du faisceau d’excitation de l’intensité excitatrice I0 et ∆x la largeur effective du
détecteur. La zone d’émission est définie par l'intersection de la surface associée au faisceau
excitateur et celle du faisceau de fluorescence, qui est perpendiculaire au précédent et qui atteint le
détecteur. Cette zone se situe au centre de la cuvette et ses dimensions sont ∆x et ∆y.
Le modèle proposé par Luciani (2009) exprime l’intensité de fluorescence obtenue I D ( λex
, λem
)
x
3 en
fonction des coefficients d'absorption αn, des rendements quantiques Φn et des spectres d'émission