HABILITATION`A DIRIGER DES RECHERCHES ... - Olivier LEY
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ÉVOLUTION DE FRONTS ET ÉQUATIONS DE HAMILTON-JACOBI 43<br />
de définir (2.32) et, en appliquant le théorème des fonctions implicites, on obtient que<br />
la tranche t est globalement C 1,1 et localement C 2 ). Enfin, chaque tranche doit contenir<br />
strictement la source. On appelera tubes tests de tels tubes.<br />
Tout ceci permet de donner la définition suivante.<br />
Définition 2.16. [10, Definition 1] Soit K un tube et S ⊂⊂ Ω 0 ⊂⊂ R N un ouvert initial.<br />
(1) Le tube K est une sous-solution du problème d’évolution (2.33) si K est semicontinu<br />
inférieurement et si, pour tout tube test K r qui est tangent extérieurement<br />
à K en (x, t), on a<br />
et K 0 ⊂⊂ Ω 0 .<br />
V K r<br />
t<br />
(x) ≤ h λ (x, K r t) si t > 0<br />
(2) Le tube K est une sur-solution du problème d’évolution (2.33) si ̂K est semi-continu<br />
inférieurement et si, pour tout tube test K r qui est tangent intérieurement à K en<br />
(x, t), on a<br />
et ̂K 0 ⊂⊂ R N \ Ω 0 .<br />
V K r<br />
t<br />
(x) ≥ h λ (x, K r t) si t > 0<br />
(3) Enfin, le tube K est une solution si c’est à la fois une sous- et une sur-solution.<br />
2.4.2. Construction de solutions de viscosité géométriques pour le problème d’évolution.<br />
Nos résultats principaux sont les suivants<br />
Théorème 2.17. [10, Theorem 3] (Principe d’inclusion) Soit 0 < λ 1 < λ 2 , K 1 une soussolution<br />
de (2.33) avec λ 1 et K 2 une sur-solution de (2.33) avec λ 2 . Si K 1 0 ∩ ̂K 2 0 = ∅,<br />
alors<br />
K 1 t ∩ ̂K 2 t = ∅ pour tout t ≥ 0.<br />
Ce résultat est le plus important de notre travail [10]. Bien qu’assez intuitif (vu la<br />
monotonie du problème), sa preuve est longue et difficile. Avant d’en donner un aperçu,<br />
énonçons les conséquences du Théorème 2.17.<br />
Proposition 2.18. [10, Proposition 4] Pour tout S ⊂⊂ Ω 0 ⊂⊂ R N , il existe au moins<br />
une solution du problème d’évolution (2.33). Plus précisément, il existe une plus grande<br />
solution K + qui contient toutes les sous-solutions et une plus petite solution K − qui est<br />
contenue dans toutes les sur-solutions.<br />
La construction de solutions repose sur la méthode Perron, classique en solutions de<br />
viscosité depuis le travail de Ishii [Ish87] (voir Cardaliaguet [Car00] dans le contexte<br />
présent). On ne s’attend pas à de l’unicité en général. L’existence d’une plus grande et<br />
plus petite solution distinctes est à rapprocher du phénomène d’épaississement expliqué<br />
dans le § 2.1 (voir aussi Théorème 2.4). On a cependant un résultat d’unicité générique,<br />
voir [10, Proposition 5]. On prouve aussi un résultat de stabilité [10, Proposition 6] au<br />
sens des limites d’ensembles de Kuratowski.