Propriet`a ottiche di singole nanoparticelle ... - Centri di Ricerca
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Figura 2.3: schematizzazione dell’assorbimento, dello scattering e dell’estinzione <strong>di</strong> un<br />
campo incidente ad opera <strong>di</strong> una particella. In basso è raffigurata la sezione efficace <strong>di</strong><br />
estinzione corrispondente all’estinzione <strong>di</strong> un’onda piana incidente dovuta alla presenza<br />
<strong>di</strong> una particella sferica. σext potrebbe essere più piccolo o più grande rispetto alla reale<br />
superficie della particella πR 2 .<br />
2.4 Risposta ottica in approssimazione quasistatica<br />
Presentiamo ora un modello teorico molto semplice che permette <strong>di</strong> riprodurre<br />
i dati sperimentali per <strong>di</strong>verse tipologie <strong>di</strong> <strong>nanoparticelle</strong> metalliche.<br />
Si consideri un’onda elettromagnetica piana monocromatica <strong>di</strong> frequenza angolare<br />
ω e vettore d’onda k = 2π/λ, e incidente su un mezzo lungo la <strong>di</strong>rezione<br />
z: E = E0 exp [i(kz − ωt)] + c.c.. Essa induce nel mezzo una polarizzazione<br />
che caratterizza la sua risposta ottica. Quest’ultima può essere<br />
completamente descritta introducendo la costante <strong>di</strong>elettrica complessa<br />
ε(ω) = ε1(ω) + iε2(ω) del materiale. L’intensità trasmessa da un mezzo<br />
<strong>di</strong> spessore L può perciò essere espressa in termini dell’in<strong>di</strong>ce <strong>di</strong> rifrazione<br />
complesso n ∗ = n + iκ = ε 1/2 del mezzo:<br />
con:<br />
It = I0 exp(−αL)<br />
α(ω) = 2 ω<br />
c κ(ω)<br />
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