Propriet`a ottiche di singole nanoparticelle ... - Centri di Ricerca
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del potenziale del reticolo viene pesata dalla massa efficace m*, mentre la<br />
presenza degli elettroni d può essere introdotta come una semplice correzione.<br />
In questo modello <strong>di</strong> elettroni quasi-liberi, la relazione <strong>di</strong> <strong>di</strong>spersione per<br />
la banda <strong>di</strong> conduzione è <strong>di</strong> tipo parabolico:<br />
EBC( −→ k ) = 2 k 2<br />
2m∗<br />
(1.1)<br />
Per i metalli nobili, la superficie <strong>di</strong> Fermi, che nello spazio reciproco separa<br />
gli stati occupati dagli stati liberi a temperatura nulla, è una sfera <strong>di</strong> raggio<br />
kF (che ricorda quella dei metalli alcalini). Se ne è il numero <strong>di</strong> elettroni<br />
nella banda <strong>di</strong> conduzione per unità <strong>di</strong> volume, possiamo riscrivere l’energia<br />
<strong>di</strong> Fermi corrispondente come segue:<br />
EF = 2 k 2<br />
2m∗<br />
= 2<br />
2m∗ (3π2 ne) 2/3<br />
(1.2)<br />
Figura 1.1: schema semplificato delle bande elettroniche <strong>di</strong> oro e argento: la banda <strong>di</strong><br />
conduzione ibri<strong>di</strong>zzata s-p e la banda <strong>di</strong> valenza d.<br />
1.2 Proprietà <strong>ottiche</strong> <strong>di</strong> metalli nobili massivi:<br />
la costante <strong>di</strong>elettrica<br />
Per poter parlare delle proprietà <strong>ottiche</strong> <strong>di</strong> un metallo dobbiamo introdurre,<br />
anzitutto, il concetto <strong>di</strong> elettrone libero. I metalli, così come i semiconduttori<br />
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