UNIVERSIT`A DEGLI STUDI DI URBINO, “Carlo Bo”
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da D.J. Thomson [132].<br />
Qui di seguito studieremo questa relazione per il suo ruolo fondamentale<br />
nella classe di modelli socastici lagrangiani studiati in questo lavoro e tale<br />
relazione sarà chiamata formula di Thomson-Novikov.<br />
2.2.1 Formula di Thomson-Novikov<br />
Nel 1987, D.J. Thomson derivò [132] la formula integrale che lega tra loro<br />
densità di probabilità euleriana nello spazio delle fasi e la densità di<br />
transizione lagrangiana.<br />
Considerando lo spazio delle fasi associato al flusso, sia ga(x, u; t) la<br />
densitá di probabilità congiunta della posizione x e della velocità u all’istante<br />
t, allora, dalla teoria delle probabilità, si ha che<br />
ga(x, u; t) = 〈ρ(x, t)〉pE(u; t|x) , (2.11)<br />
dove 〈ρ(x, t)〉 è la PDF marginale delle posizioni e quindi corrisponde alla<br />
densità del fluido, mentre pE(u; t|x) è la PDF euleriana delle velocità<br />
condizionata al punto di misura. Analogamente sia g(x, u; t) la densitá di<br />
probabilità congiunta delle particelle disperse dal flusso.<br />
Per ogni realizzazione del flusso, qui indicata con w, la PDF nello spazio<br />
delle fasi delle particelle sarà<br />
g w <br />
(x, u; t|v) = p w (x, u; t|y, v, s)S w (y, v, s)d 3 yds , (2.12)<br />
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