Appunti di Fisica bII (Elettrodinamica) - Guido Cioni
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Dunque il vettore <strong>di</strong> Poynting serve proprio a <strong>di</strong>ssipare energia per effetto Joule , ovvero nel caso<br />
<strong>di</strong> campi stazionari il flusso <strong>di</strong> energia si trasforma in energia <strong>di</strong>ssipata per effetto Joule.<br />
Consistenza delle equazioni <strong>di</strong> Maxwell<br />
Ripren<strong>di</strong>amo in esame le equazioni <strong>di</strong> Maxwell<br />
Questo è un sistema <strong>di</strong> equazioni <strong>di</strong>fferenziali nello spazio-tempo . Conoscendo le sorgenti<br />
possiamo determinare i campi , che rimangono le uniche incognite. Il sistema così illustrato<br />
risulta quin<strong>di</strong> <strong>di</strong> 8 equazioni in 6 incognite , si ha quin<strong>di</strong> un sovra<strong>di</strong>mensionamento del problema.<br />
Ve<strong>di</strong>amo quin<strong>di</strong> se le due equazioni per la <strong>di</strong>vergenza possono essere ricavate dai rotori.<br />
Utilizzando la seconda equazione otteniamo<br />
La soluzione dell’equazione <strong>di</strong>fferenziale precedente si ottiene ponendo la con<strong>di</strong>zione iniziale<br />
, ovvero supponendo che il campo magnetico al tempo , formazione dell’universo<br />
, fosse uniformemente nullo con conseguente annullamento della sua <strong>di</strong>vergenza. Con questa<br />
ipotesi abbiamo quin<strong>di</strong> ottenuto l’equazione <strong>di</strong> Maxwell per la <strong>di</strong>vergenza del campo elettrico.<br />
Con l’equazione per il rotore <strong>di</strong> possiamo adottare lo stesso ragionamento.<br />
Se assumiamo le con<strong>di</strong>zioni al tempo , la costante ad<strong>di</strong>tiva è nulla e si ottiene<br />
la legge <strong>di</strong> Maxwell per la <strong>di</strong>vergenza <strong>di</strong> D.<br />
Onde elettromagnetiche<br />
Pren<strong>di</strong>amo le con<strong>di</strong>zioni le equazioni <strong>di</strong> Maxwell si trasformano nelle<br />
seguenti<br />
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