Appunti di Fisica bII (Elettrodinamica) - Guido Cioni
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Se pren<strong>di</strong>amo inoltre la coor<strong>di</strong>nata del primo minimo e consideriamo l’angolo definito in<br />
precedenza abbiamo che sussiste la seguente relazione<br />
Da questa relazione si ricavano alcune interessanti osservazioni :<br />
1. Se<br />
2. Se : ho quin<strong>di</strong> una singola <strong>di</strong>stribuzione senza zeri , in altre parole<br />
l’effetto <strong>di</strong> <strong>di</strong>ffrazione è molto sostenuto.<br />
3. Se : ho tutto lo schermo illuminato e non riesco a <strong>di</strong>stinguere minimi<br />
. Posso quin<strong>di</strong> immaginare che sia una sorgente puntiforme <strong>di</strong> onde sferiche.<br />
Consideriamo ora il caso <strong>di</strong> un’onda incidente su fen<strong>di</strong>tura circolare <strong>di</strong> <strong>di</strong>ametro a. Passiamo in<br />
coor<strong>di</strong>nate polari in entrambi i piani<br />
Prima <strong>di</strong> calcolare esplicitamente l’integrale possiamo comunque fare alcune considerazioni <strong>di</strong><br />
simmetria : ci aspettiamo infatti che nella soluzione ci sia una simmetria rispetto a rotazioni<br />
intorno all’asse centrale <strong>di</strong> simmetria. L’integrale in questo caso assume la forma ( il termine<br />
aggiuntivo deriva dallo Jacobiano della trasformazione ).<br />
Con il cambio <strong>di</strong> variabili ci si riduce all’integrale<br />
Ve<strong>di</strong>amo innanzitutto che l’intensit{ NON <strong>di</strong>pende dall’angolo . La primitiva <strong>di</strong> questa<br />
funzione non è calcolabile esplicitamente : per definire il risultato dobbiamo utilizzare le<br />
funzioni <strong>di</strong> Bessel ( soluzioni dell’equazione <strong>di</strong>fferenziale ) . La<br />
soluzione si può scrivere quin<strong>di</strong> in funzione delle soluzioni <strong>di</strong> Bessel . Scegliamo come<br />
approssimazione il primo or<strong>di</strong>ne <strong>di</strong> queste ottenendo:<br />
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