Appunti di Fisica bII (Elettrodinamica) - Guido Cioni
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Ve<strong>di</strong>amo ora come si può legare questo risultato alle leggi <strong>di</strong> Maxwell. Poiché non sono presenti<br />
correnti <strong>di</strong> spostamento nel caso esaminato valgono le relazioni( campo elettromotore ).<br />
Possiamo integrare questa espressione sul volume ottenendo<br />
Utilizzando la proprietà della <strong>di</strong>vergenza si ottiene<br />
Utilizzando <strong>di</strong> nuovo Maxwell ci si riconduce alle equazioni<br />
Inoltre, per il teorema della <strong>di</strong>vergenza possiamo definire un nuovo vettore , il vettore <strong>di</strong><br />
Poynting<br />
Ve<strong>di</strong>amo ora <strong>di</strong> fare qualche considerazione sull’ultima equazione ottenuta per ottenere qualche<br />
semplificazione. Posso prendere un volume sferico grande a piacere : a gran<strong>di</strong> <strong>di</strong>stanze il campo<br />
elettrico si ridurrà come . Il campo è sprovvisto del termine <strong>di</strong> monopolo , quin<strong>di</strong> si<br />
ridurrà come . Dunque il prodotto andrà come . Il flusso sulla superficie sferica<br />
<strong>di</strong> un campo che va come produce una grandezza trascurabile a gran<strong>di</strong> <strong>di</strong>stanze.<br />
Questo ragionamento vale ovviamente solo per campi statici. Definisco ora la variazione <strong>di</strong><br />
energia magnetica come<br />
La densità <strong>di</strong> energia magnetica è data da<br />
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