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h<br />
E 0.<br />
00029 sin λN<br />
111<br />
CAPITOLO 3 – TEMPO E SUA MISURA<br />
= (3.18)<br />
essendo λN la longitudine media del nodo ascendente della Luna, ottenuta<br />
dalla risoluzione del polinomio:<br />
o<br />
o<br />
o 2<br />
λ N = 125. 04452 −1934.<br />
13626 T + 0.<br />
002071 T (3.19)<br />
dopo aver calcolato T con la (3.15), avendo considerato la data giuliana JD<br />
per l'istante UT considerato.<br />
3.11 - <strong>Tempo</strong> delle Effemeridi<br />
L'UT2, per quanto in precedenza accennato, non è un tempo uniforme, donde<br />
la <strong>sua</strong> determinazione di tempo universale provvisorio. E' pertanto evidente<br />
che i tempi previsti (valutati in detta scala) per le osservazioni di eventi<br />
astronomici non concordano con quelli in cui effettivamente questi si<br />
verificano. Di qui, assumendo che gli eventi astronomici osservati definiscano<br />
il tempo corretto, si può legare la scala di detto tempo a questi eventi.<br />
Si ricorre allora al moto orbitale della Terra attorno al Sole, oppure al moto<br />
orbitale dei pianeti ed ancora a quello dei satelliti artificiali. Così fu fatto<br />
nel 1956 e la scala di tempo introdotta fu denominata <strong>Tempo</strong> delle Effemeridi<br />
(TE o ET).<br />
L'ET è dunque il tempo T della Meccanica, un tempo cioè dedotto dalle<br />
osservazioni dei corpi del sistema solare. Così, se il moto orbitale considerato<br />
è quello di rivoluzione della Terra intorno al Sole, la longitudine celeste<br />
media del Sole, cioè la longitudine celeste del Sole medio eclittico, può<br />
essere posta sotto la forma di uno sviluppo in serie del tempo T della Meccanica<br />
arrestato ai termini del II ordine:<br />
λ = + AT<br />
A T<br />
(3.20)<br />
N Ao 1 + 2<br />
dove T è espresso in secoli giuliani. La (3.20), proposta da Newcomb, è stata<br />
leggermente modificata nei coefficienti in seguito a più recenti osserva-