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36<br />
Passiamo ora ad illustrare in dettaglio queste affermazioni.<br />
3.2 – È ben noto che in meccanica quantistica l’evoluzione temporale è<br />
descritta ¢¨¦©¨ da© grandezze :<br />
i) ¦¥ ¦ ¦¥§¦¥¢¥ ;<br />
ii) ¥£¥¨¦¥¢¥ ¦ ¨ ¢ .<br />
Sappiamo infatti che la funzione d’onda ad un qualunque tempo è data<br />
dalla relazione<br />
<br />
<br />
¢ <br />
<br />
Inoltre il propagatore soddisfa cosiddetta ¥¡¨ ¥¢¢¥ <br />
la<br />
<br />
<br />
¢ ¡ <br />
<br />
che si ottiene immediatamente facendo uso della relazione di completezza<br />
<br />
<br />
<br />
Abbiamo già ricordato che in meccanica quantistica le probabilità appaiono<br />
sempre come il modulo quadrato di una ampiezza, la¢¦¥¨<br />
pertanto<br />
sono definite come<br />
<br />
¥¥§¨ e la ¥§¥¨ ¥¨¦¥¢¥ ¦ ¡ ¢¦©¨¥¨¥ ¥<br />
<br />
<br />
¢ ¡ <br />
<br />
A questo punto è immediato verificare che le eq. (3.3) e (3.4) implicano<br />
64 Una tale schematizzazione è molto conveniente perché la funzione d’onda iniziale specifica<br />
il particolare stato del sistema¡§§ dai campi di forza presenti, mentre il<br />
propagatore contiene l’informazione sull’effettiva dinamica che si considera,¡<br />
§§ dallo stato iniziale.