МЕЛОВАЯ СИСТЕМА РОССИИ И БЛИЖНЕГО ЗАРУБЕЖЬЯ

Изменения палеонапряженности идентифицировались нами с поведением
параметра Rns=In/Irs, где In – величина естественной остаточной намагниченности
образцов осадков, Irs – остаточная намагниченность насыщения. Значения
палеонапряженности (H) рассчитывались по формуле: Н/Ho=Rns*Pср./Rnsср. где
Но – значение современного геомагнитного поля в лаборатории (50 мкTл), Pср. –
средний по мощности осадочной толщи коэффициент переосаждения, Rnsср. –
среднее значение Rns по мощности осадочной толщи. Значения всех магнитных
параметров измерялись после термической чистки, происходящей при температурах
250 о –350 о . Поскольку среднее значение напряженности современного земного
магнитного поля обычно принимают равным 40 мкTл, то для построения
графиков полученные значения палеонапряженности были умножены на 5/4.
Для калибровки данных о палеонапряженности из работы (Cronin et al., 2001)
использованы результаты ее определений, проведенные по термонамагниченным
породам из базы данных PINT08 (http://www.geo.uu.nl/~forth/people/Andy/).
Как видно из рисунка, средние (за полярные интервалы) значения и амплитуда
вариаций палеонапряженности изменялись хаотически. Тем не менее в поведении
палеонапряженности можно обнаружить ряд особенностей, которые
свойственны определенным интервалам геологического времени.
В берриасе – верхнем готериве средние (за полярный интервал) значения
палеонапряженности и амплитуда ее вариаций, явным образом, не связаны с полярностью
геомагнитного поля (они составляли, соответственно, 0.5Но и 1Но). В
хроне М11 обнаружен интервал стабильной и относительно высокой палеонапряженности.
В верхнем готериве – апте интервалы прямой и обратной полярности начинают
различаться по величине средних значений палеонапряженности. Во время
прямой полярности палеонапряженность значимо (в среднем в два раза) выше,
чем при обратной полярности. В хроне М3R стабильно низкие значения палеонапряженности
перемежаются ее всплесками с максимальными значениями до
1Но.
В верхнем барреме – сантоне в течение продолжительных интервалов прямой
полярности происходило чередование устойчивых и нестабильных состояний
напряженности геомагнитного поля. Во время устойчивых состояний напряженность
геомагнитного поля была стабильно высокой, а ее вариации происходили
с малой амплитудой. Нестабильность в поведении палеонапряженности
проявлялась в увеличении амплитуды ее вариаций (до 4Но). Нестабильные состояния
напряженности геомагнитного поля либо завершались инверсией (сменой
полярности), либо сопровождались кратковременными эпизодами, также
связанными со сменой полярности магнитного поля. В течение маастрихта вариации
палеонапряженности происходили с нарастающей амплитудой.
Из рисунка следует, что структура вариаций палеонапряженности изменяется
в соответствии с изменением режима полярности. Согласно особенностям
вариаций палеонапряженности (так же, как и режимам полярности) меловой период
можно условно разделить, как минимум, на две не равные по продолжительности
части: берриас – нижний готерив и верхний баррем – сантон. Интервал
верхний готерив – нижний баррем, вероятно, является переходным от одного
режима генерации геомагнитного поля к другому.
211