Priblizné a numerické metody 1 1 Parabolické rovnice v jedné ...
Priblizné a numerické metody 1 1 Parabolické rovnice v jedné ...
Priblizné a numerické metody 1 1 Parabolické rovnice v jedné ...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Snadno se ověří, že pro m ∈ N je A m = −A −m = −i a m /2. Budeme předpokládat, že<br />
Fourierova řada (11) je absolutně konvergentní, tj.<br />
∞∑<br />
(12)<br />
|A m | < ∞ .<br />
m=−∞<br />
Postačující podmínkou pro to je, aby funkce u 0 byla absolutně spojitá na [0, 1], (u 0 ) ′ ∈<br />
L 2 (0, 1) a u 0 (0) = u 0 (1) = 0 (konzistence s okrajovou podmínkou).<br />
Připomeňme, že funkce e i m π x−(m π)2 t jsou řešeními <strong>rovnice</strong> (1). Uvažujeme-li x = j h<br />
a t = n τ a označíme-li k = m π, můžeme se v analogii k tomu ptát, kdy<br />
U n j = ei k j h λ n<br />
řeší diferenční rovnici (6). Dosazením do (6) získáme<br />
e i k j h λ n+1 = e i k j h λ n [1 + µ (e i k h − 2 + e −i k h )],<br />
a tudíž<br />
(13) λ ≡ λ(k) = 1 − 2 µ [1 − cos(k h)] = 1 − 4 µ sin 2 k h<br />
2 .<br />
Číslo λ(k) se nazývá amplifikační (zesilující) faktor členu Fourierovy řady. Z výše uvedeného<br />
plyne, že přibližné řešení Uj n můžeme zapsat ve tvaru podobném jako u:<br />
(14)<br />
U n j =<br />
∞<br />
∑<br />
m=−∞<br />
A m e i m π j h [λ(m π)] n , j = 0, 1, . . ., J , n ≥ 0 .<br />
To lze ukázat následovně. Jelikož amplifikační faktory jsou omezené a platí (12), konverguje<br />
řada (14) absolutně, a jelikož každý její člen řeší diferenční rovnici (6), řeší i<br />
součet řady (14) rovnici (6). Pro n = 0 se řada (14) redukuje na řadu (11) s x = j h,<br />
a součet řady tudíž splňuje počáteční podmínku (7). Jelikož pro každé m ∈ N platí<br />
A m [λ(m π)] n = −A −m [λ(−m π)] n , je pro j = 0 a j = J součtem řady 0, a jsou tedy<br />
splněny i okrajové podmínky (8).<br />
Členy řady (14) s nízkými frekvencemi aproximují dobře odpovídající členy řady (10),<br />
nebot’<br />
e −k2 τ<br />
= 1 − k 2 τ + 1 2 k4 τ 2 − . . .<br />
λ(k) = 1 − 2 µ [ 1 2 (k h)2 − 1 24 (k h)4 + . . .] = 1 − k 2 τ + 1<br />
12 k4 τ h 2 − . . . .<br />
Tyto rozvoje představují alternativní prostředek pro vyšetřování chyby diskretizace, kterou<br />
nyní můžeme zapsat ve tvaru<br />
∞∑ e −(m π)2 τ − λ(m π)<br />
ε h,τ (x j , t n ) =<br />
A m e i m π x j−(m π) 2 t n<br />
.<br />
τ<br />
m=−∞<br />
Vidíme tedy, že máme alespoň přesnost prvního řádu, ale pro h 2 = 6 τ budeme mít<br />
přesnost druhého řádu (srv. pozn. 2). Snadno zjistíme, že<br />
(15)<br />
kde C(µ) závisí pouze na µ.<br />
|λ(k) − e −k2τ | ≤ C(µ) k 4 τ 2 ∀ k, τ > 0 ,<br />
5