Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Bryła o dowolnej objętości składa się z wielu niewielkich elementów; im są one mniejsze,<br />
tym bardziej są zbliżone do punktów materialnych. Dla każdej bryły można obliczyć<br />
położenie jej środka masy. Położenie środka masy figur płaskich można wyznaczyć<br />
doświadczalnie (patrz zadanie 4 na s. 109), jeśli wiadomo, że środek masy każdego<br />
ciała jest równocześnie jego środkiem ciężkości, tj. punktem, w którym przyłożona jest<br />
jego siła ciężkości 12 .<br />
Załóżmy teraz, że na kulki z rysunku 12.2 (stanowiące układ złożony z dwóch ciał) dodatkowo<br />
działają w dowolnych kierunkach siły zewnętrzne, na przykład siły → F z1 i → F z2<br />
(rys. 12.4).<br />
F 1<br />
F 2<br />
m 2<br />
F z1<br />
F 2<br />
0<br />
F 2, 1<br />
C<br />
F 1,2<br />
m 1<br />
x<br />
z<br />
<br />
Druga zasada dynamiki (11.2) zapisana dla każdego z tych ciał z osobna przybierze<br />
postać:<br />
Δp → 1 = F → 1 Δt<br />
Δp → 2 = F → 2 Δt<br />
gdzie → F 1 to siła wypadkowa działająca na kulkę o masie m 1 , równa → F 1 = → F 2,1 + → F z1 ,<br />
natomiast → F 2 to siła wypadkowa działająca na kulkę o masie m 2 , równa → F 2 = → F 1,2 + → F z2 .<br />
Zmiana pędu układu Δ → p jest równa sumie zmian pędów ciał tworzących układ. Siły<br />
działające na kulki oraz wektory zmian pędów kulek zaczepiamy w środku masy C<br />
układu.<br />
Δ → p = Δ → p 1 + Δ → p 2 = Δt( → F 1 + → F 2 )=Δt( → F 2,1 + → F z1 + → F 1,2 + → F z2 )=<br />
= Δt( → F z1 + → F z2 ) + Δt( → F 2,1 + → F 1,2 )<br />
F z1<br />
F zew<br />
F 1,2 F 2, 1<br />
0 C<br />
F z2<br />
x<br />
<br />
12 Ściśle mówiąc, środka masy nie należy jednak zawsze utożsamiać ze środkiem ciężkości. O rozróżnieniu<br />
tych dwóch punktów powiemy w dziale Pole grawitacyjne (podręcznik dla klasy drugiej).<br />
105