Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
18. Zasada zachowania<br />
energii mechanicznej<br />
<br />
zachowania energii mechanicznej<br />
<br />
<br />
Przypomnij sobie-<br />
-<br />
<br />
Rozważymy obecnie następujący problem. W pewnej odległości od Ziemi znajduje się<br />
ciało o masie m (rys. 18.1).<br />
F z<br />
m<br />
F wyp<br />
F<br />
gr<br />
= F<br />
w<br />
Rys. 18.1<br />
Siła przyciągania ziemskiego → F gr to siła wewnętrzna w układzie Ziemia–ciało. Załóżmy,<br />
że na ciało działa także dowolna siła zewnętrzna → F z . Po zsumowaniu obu sił otrzymujemy<br />
siłę wypadkową → F wyp .<br />
Praca siły wypadkowej przy niewielkim przemieszczeniu Δr → jest równa:<br />
W wyp = F → wyp · Δr → =( F → z + F → w ) · Δr → = F → z · Δr → + F → w · Δr<br />
→<br />
Zmiana energii kinetycznej ciała jest równa tej pracy (wzór 17.6):<br />
ΔE k = W wyp<br />
Praca siły zewnętrznej jest równa zmianie całkowitej energii mechanicznej układu<br />
(wzór 17.1):<br />
→<br />
F z · Δr → = ΔE mech<br />
Z kolei praca siły wewnętrznej jest równa zmianie energii potencjalnej ze znakiem minus<br />
(wzór 17.5):<br />
→<br />
F w · Δr → = −ΔE p<br />
155