Direkte Beobachtung von atomaren und molekularen Stoßpaaren
Direkte Beobachtung von atomaren und molekularen Stoßpaaren
Direkte Beobachtung von atomaren und molekularen Stoßpaaren
Erfolgreiche ePaper selbst erstellen
Machen Sie aus Ihren PDF Publikationen ein blätterbares Flipbook mit unserer einzigartigen Google optimierten e-Paper Software.
3<br />
Theorie zur optischen Anregung <strong>von</strong><br />
<strong>Stoßpaaren</strong><br />
3.1 Theorie der Dynamik <strong>und</strong> des differentiellen<br />
Wirkungsquerschnittes<br />
3.1.1 Semiklassische Theorie<br />
3.1.1.1 Differentieller Wirkungsquerschnitt<br />
Zur anschaulichen Interpretation der Physik der optischen Anregung <strong>von</strong> <strong>Stoßpaaren</strong><br />
wird in dieser Arbeit die semiklassische Theorie verwendet. Für einen quantitativen<br />
Vergleich mit dem Experiment wird die quantenmechanische Theorie verwendet (siehe<br />
Abschnitt 3.1.2).<br />
Bei der semiklassischen Theorie handelt es sich um ein Modell mit klassischen Trajektorien<br />
für die Kernbewegungen in Verbindung mit dem elementaren quantenmechanischen<br />
Gr<strong>und</strong>begriff der Interferenz.<br />
Der semiklassische Ausdruck für den differentiellen Wirkungsquerschnitt in enger<br />
Analogie zur elastischen Streuung [Chil 74] ist [ReKG 98]:<br />
I( cm) =<br />
1<br />
sin( cm)<br />
j X<br />
j<br />
vu<br />
u<br />
t p j b j<br />
jd cm=db jj<br />
l j<br />
exp(i j)j 2<br />
(3.1)<br />
Die Summation wird über alle Beiträge zum Streuwinkel cm durchgeführt. p j ist die<br />
optische Anregungswahrscheinlichkeit, b j der Stoßparameter. Es ist l j = e e p,wobei<br />
e p der Polarisationsvektor ist <strong>und</strong> e der Einheitsvektor in Richtung des Übergangsdipolmomentes.<br />
Es gilt für linear polarisiertes Licht <strong>und</strong> einen - -Übergang<br />
l j = cos( j , pol). Für linear polarisiertes Licht <strong>und</strong> einen - -Übergang gilt l j =<br />
37
Change language