Direkte Beobachtung von atomaren und molekularen Stoßpaaren

I = cj
nX
j=1
w 1=2
j
exp(i j) hejdEjaij 2
Für die w i gilt (vergleiche Gleichung 3.1 und siehe [ReKG 98]):
w j =
p j b j
sin( cm) jd cm=db jj
Die wj sind die statistischen Gewichte der jeweiligen Trajektorien.
Das Gesamtsignal aus Gleichung 3.3 läßt sich auch schreiben als
(3.3)
(3.4)
X
I = A E E (3.5)
mit dem feldunabhängigen Tensor A (das gilt auch mit quantenmechanischer Theorie).
In Anlehnung an die Bezeichnung von Alignmenttensoren bei der Charakterisierung
von atomaren statistischen Ensembles [Blum 81] oder von Stoßprodukten [AGHB 88]
wird in dieser Arbeit A der Alignmenttensor des Übergangsdipolmomentes genannt.
Der Tensor charakterisiert jedoch jetzt direkt den Stoß oder genauer die Anregung
während des Stoßes und nicht wie bei herkömmlichen Messungen nur die Eigenschaften
eines Stoßproduktes.
Für ein statistisches Ensemble von verschiedenen Trajektorien oder Zuständen - wie
zum Beispiel im Falle von Atom-Molekül-Stößen mit Molekülen in verschiedenen
Rotationszuständen ergibt sich das Gesamtsignal aus der Summe der Einzelbeiträge
Ij. 3.1.1.4 Darstellung des Tensors
Die Reflektionssymmetrie der elektronischen Wellenfunktion zur Streuebene ist für
den Stoß eine Erhaltungsgröße [ReKG 98]. Zur Darstellung der experimentellen Ergebnisse
für linear polarisiertes Licht wird daher der Tensor durch seine Hauptachsen
Agg und Akk in der Streuebene repräsentiert.
Alternativ zu Agg und Akk wird der Winkel max zwischen der großen Hauptachse
Agg und der Richtung des Natriumstrahls und der Kontrast K angegeben (vergleiche
Abbildung 3.5):
Damit ergibt sich für das Signal die Form:
K = A gg , A kk
A gg + A kk
41
(3.6)