Direkte Beobachtung von atomaren und molekularen Stoßpaaren

Klmnopq ist eine Korrekturtransformation für die alte Streuapparatur, die die Daten im
Laborsystem darstellt (bei der neuen ist es eine Einheitsmatrix). Bei der alten Apparatur
treten Abweichungen vom Laborsystem auf, weil die Drehachse nicht mit
dem Streuvolumen übereinstimmt (vergleiche Tabelle 2.1). Außerdem korrigiert diese
Transformation Abweichungen des Abstandes zwischen dem Wechselwirkungsvolumen
und dem Detektor gegenüber dem Sollwert, der bei der Umrechnung der Flugzeit
in eine Geschwindigkeit des Stoßproduktes Na(3p) angenommen wird.
Die Korrekturtransformation wird sowohl auf die Theoriedaten als auch auf die experimentellen
Daten Jopq(P) angewendet. Miteinander verglichen werden Slmn(P,V) und Ilmn(P) (Ausnahme sind die Abbildungen 4.7 und 4.8, bei denen aus Gründen
des Arbeitaufwandes auf die Korrekturtransformation Klmnopq sowohl für die theoretischen
als auch die experimentellen Daten verzichtet wurde. Es handelt sich dann um
eine Darstellung im unkorrigierten Laborsystem).
Aopqijk(P,B) ist ein Zahlenfeld, welches die Apparatefunktion der Streuapparatur repräsentiert.
Der Parameter B steht für die bei den jeweiligen Messungen vorliegenden
experimentellen Bedingungen (Temperaturen von Natriumofen und Düse und die sich
daraus ergebenden Geschwindigkeits- und Winkelverteilungen, außerdem die geometrischen
Abmessungen der Streuapparatur wie in Tabelle 2.1 angegeben).
3.4 Koordinaten
Zur Berechnung der Dynamik von Streuproblemen ist es vorteilhaft, die einzige Symmetrieachse
des Systems - die der Relativgeschwindigkeit vor dem Stoß - als z-Achse
zu bezeichnen. Die Koordinaten werden dann im Stoßsystem (”collision frame”) angegeben
(Abbildung 3.4). Für die Messungen sind Koordinaten im Laborsystem (Abbildung
3.5) maßgeblich.
Für die Geometrie des Stoßpaares und des Stoßproduktes ist die Streuebene eine Symmetrieebene
des Problems. Anregungs- und Nachweislaser werden senkrecht zur Streuebene
eingestrahlt. Dabei ist es vorteilhaft, die Richtung des Nachweislasers als Quantisierungsachse
zu benutzen und wie eingezeichnet die Helizitäten + und - des Lichtes
einzuführen. Entsprechend dem Konzept des Photonendrehimpulses [Blum 81]
ist L y = +1; ,1 die Helizität. Dies wird in dieser Arbeit für beide Laser benutzt
(und nicht die Drehimpulskomponente in Ausbreitungsrichtung!). In [AGHB 88] wird
im ”natural frame” bei gleicher Symmetrie ein weiteres Koordinatensystem benutzt
(x n := z; y n := x; z n := y).
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