Direkte Beobachtung von atomaren und molekularen Stoßpaaren
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I = I 0(1 + K cos(2( max , pol))) (3.7)<br />
wobei pol den Winkel der Polarisation des Anregungslasers bezüglich der Natriumvorwärtsrichtung<br />
angibt.<br />
3.1.1.5 Inkohärente Näherung<br />
Eine wichtige Vereinfachung ist möglich, wenn die Signalbeiträge inkohärent addiert<br />
werden können, dann ergibt sich aus den Gleichungen 3.3 <strong>und</strong> 3.5:<br />
A = c X<br />
wjhejd jaihejd jai (3.8)<br />
j<br />
Dies kann als Näherung verwendet werden, wenn keine Interferenzstrukturen aufgelöst<br />
werden.<br />
Im Falle linearer Polarisation <strong>und</strong> positiver Verstimmung (Anregung in den -Zustand)<br />
gibt es zwei Beiträge wj, <strong>von</strong> zwei Condonvektoren, damit ergibt sich in der inkohärenten<br />
Näherung:<br />
mit<br />
<strong>und</strong> für max gilt:<br />
I = w1l 2<br />
1 + w2l 2<br />
2<br />
mit 1 <strong>und</strong> 2 als den Winkeln der Condonvektoren <strong>und</strong><br />
sind<br />
mit<br />
(3.9)<br />
l j = cos( j , pol) (3.10)<br />
max = q 1 1 + q 2 2 (3.11)<br />
arccot<br />
q1 =<br />
q2 arccot<br />
q 1 + q 2 =1 (3.12)<br />
42<br />
w2<br />
w1<br />
+cos(2 )<br />
sin(2 )<br />
w1<br />
w2<br />
+cos(2 )<br />
sin(2 )<br />
(3.13)