Nachwuchsförderung im Strahlenschutz - Fachverband für ...

hat. Wie im Kapitel IV.1.1 schon erklärt worden ist, detektiert das Gerät nicht alle
Zerfälle in der Probe. Zum einen spielt die Zählausbeute des Detektors eine Rolle, da
nicht alle γ-Quanten die Detektorplatte treffen 19 .
Des Weiteren spielt, wie auch schon bei der qualitativen Analyse, die Übergangswahrscheinlichkeit
(vgl. IV.2.1.3) eine wichtige Rolle, und muss berücksichtigt
werden. So ergibt sich folgende Rechnung für die Aktivität zur Zeit t:
A
t
Nettoimpulse⋅100⋅100
=
Zeit[] s ⋅A[%] ⋅H[%]
A:= Zählausbeute des Detektors
H:= Übergangswahrscheinlichkeit
IV. 3.1.1. Aktivität von Uran 238
Bei der quantitativen Auswertung von Uran 238 stößt man auf das gleiche Problem
wie bei der qualitativen Analyse: Es gibt keine analysierbaren Ergebnisse für dieses
Isotop. Trotzdem ist es möglich, die Aktivität des Nuklids unter gewissen Rahmenbedingungen
zu ermitteln. Unter Zuhilfenahme des radioaktiven Gleichgewichts ist
dieser Aktivitätsbestimmung von Uran 238 über das Tochternuklid möglich. Die
Zusammenhänge werden im nächsten Kapitel erläutert.
IV. 3.1.2. Radioaktives Gleichgewicht
Die Aktivität und die Teilchenmenge der Radionuklide in einer Zerfallsreihe stehen,
abhängig von den Halbwertszeiten der Mutter- und Tochternuklide, in einem bestimmten
Verhältnis 20 . Das hat bei der quantitativen Analyse von Uran 238 eine große
Bedeutung, da bei diesem Isotop die zwei vorhandenen Energiewerte für Gammastrahlung
unter 0,07% liegen und somit nicht ausreichend detektiert worden sind.
Deswegen muss man hier auf das radioaktive Gleichgewicht zurückgreifen und die
Aktivität über die Folgeprodukte bestimmen.
Das Tochternuklid von Uran 238 ist Thorium 234. Auf Grund der langen Halbwertszeit
von Uran 238 und der kurzen Halbwertszeit von Thorium 234 liegt hier ein säku-
19 Experimental γ Ray Spectroscopy and Investigations of Environmental Radioactivity S.48
20, Einführung in die Kernchemie, S.122
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