master thesis - Astrophysik Kiel - Christian-Albrechts-Universität zu ...
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14 2. Grundlagen<br />
Schwerpunkt im Ursprung liege. Die Bahnen der Massen lauten dann:<br />
r1 (t) = r1<br />
r2 (t) = r2<br />
⎛<br />
⎝<br />
⎛<br />
⎝<br />
cos (Ωt)<br />
sin (Ωt)<br />
0<br />
⎞<br />
cos (Ωt + π)<br />
sin (Ωt + π)<br />
0<br />
⎠ , (2.45)<br />
⎞<br />
⎠ . (2.46)<br />
Wenn a die große Halbachsen der beiden Komponenten ist, ergeben sich r1, r2 <strong>zu</strong>:<br />
a = r1 + r2, (2.47)<br />
<br />
m2<br />
r1 = a<br />
, (2.48)<br />
m1 + m2<br />
<br />
m1<br />
r2 = a<br />
. (2.49)<br />
m1 + m2<br />
Damit können wir das Potential der beiden Punktmassen angeben:<br />
Φ (r) =<br />
2<br />
i=1<br />
= −<br />
Φi (r)<br />
2<br />
i=1<br />
G mi<br />
|r − ri| .<br />
Betrachtung der Abstände zwischen r und ri liefert:<br />
⎛<br />
<br />
<br />
|r − r1| = ⎝<br />
<br />
<br />
⎛<br />
<br />
<br />
|r − r2| = ⎝<br />
<br />
<br />
x − r1<br />
y<br />
0<br />
x − r2<br />
y<br />
0<br />
⎞<br />
<br />
<br />
⎠<br />
<br />
=<br />
⎞<br />
<br />
<br />
⎠<br />
<br />
=<br />
Hiermit erhalten wir für das effektive Potential:<br />
Φeff = Φ (r) − 1<br />
⎛<br />
= −G ⎝<br />
2 Ω2 r 2<br />
m1<br />
<br />
(x − r1) 2 + y2 +<br />
(2.50)<br />
<br />
(x − r1) 2 + y 2 , (2.51)<br />
<br />
(x + r2) 2 + y 2 . (2.52)<br />
⎞<br />
m2<br />
<br />
(x + r2) 2 + y2 ⎠ − 1<br />
2 Ω2 x 2 + y 2<br />
(2.53)