master thesis - Astrophysik Kiel - Christian-Albrechts-Universität zu ...
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40 3. 2D-Hydrodynamiksimulationen mit FOSITE<br />
disk.f90<br />
Physik<br />
Flüsse<br />
Gitter<br />
Randbedingung<br />
Zeitintegrator<br />
Zentralmasse M = 1<br />
Längeneinheit a = 1<br />
Zeiteinheit P0 = 2π a 3 / (GM)<br />
Flaring β = 0.05<br />
Dichte Σ0 = 2 · 10 −3 · M/ πa 3<br />
Radialgeschwindigkeit vr,0 = 0<br />
Azimutalgeschwindigkeit vϕ,0(r) = 1 − β 2 GM/r 3<br />
Modul EULER2D_LOCISOIAMT<br />
Rotationsgeschwindigkeit Ω = GM/a 3<br />
Schallgeschwindigkeit cs(r) = β GM/r<br />
Einheiten GEOMETRICAL<br />
Rekonstruktionsordnung LINEAR<br />
Variablen PRIMITIVE<br />
Limiter MONOCENT<br />
θ = 1.3<br />
Geometrie POLAR<br />
Typ MIDPOINT<br />
Auflösung Nr × Nϕ = 100 × 8<br />
Radiale Ausdehnung R ∈ [0.4, 2.5]<br />
Azimutale Ausdehnung ϕ ∈ [−π, π]<br />
Innen NOSLIP<br />
Außen NOSLIP<br />
Verfahren MODIFIED_EULER<br />
Ordnung 3<br />
CFL-Zahl 0.3<br />
Simulationszeit tsim = 1000P0<br />
Tabelle 3.3.: Zusammenfassung aller wichtigen Parameter des keplerschen Scheiben Test.<br />
3.3.3. Pringle Scheibe<br />
Um uns von dem korrekten Verhalten einer viskosen Simulation <strong>zu</strong> überzeugen, prüfen<br />
wir das Verfahren mit dem von Pringle (1981) eingeführten Test. Das Problemsetup sieht<br />
eine deltaförmige Dichtestörung in einer keplersch rotierenden Scheibe vor, die durch die<br />
Wirkung einer konstanten kinematischen Viskosität in eine gaußähnliche Kurve übergeht,<br />
die nach und nach flacher und breiter wird. Pringle konnte für dieses Problem<br />
eine analytische Lösung angeben, gegen die wir unser Verfahren testen können. Dieser<br />
Test wird auch von Paardekooper & Mellema (2006) verwendet, um die Funktionalität