Erzeugung intensiver hochpolarisierter Elektronenstrahlen mit hoher ...

1. Die Quelle spinpolarisierter Elektronen am MAMI-Beschleuniger
Abbildung 1.4.: Schnitt durch den Wienfilter (aus [31]).
mehr kräftefrei. Die resultierende Kraft zeigt zur Sollbahn, ihre Stärke ist – siehe die
Gleichungen 1.10, 1.13 – vom Spindrehwinkel abhängig. Für einen Wienfilter ohne Randfeld
(abrupter Feldanstieg) entspricht die Abbildungsmatrix in der horizontalen Ebene
einem fokussierenden Quadrupol, in der Vertikalen einer Driftstrecke, da bei vertikalen
Ablagen die Kräftefreiheit gewahrt bleibt. Somit kann die horizontale Abbildungsmatrix
(nach, z.B., [32]) als Funktion des Betrags des Spindrehwinkels folgendermaßen dargestellt
werden:
(
L
cos(γ|φ Spin |)
γ|φ
M hor (φ Spin )=
sin(γ|φ )
Spin | Spin|)
− γ|φ . (1.15)
Spin|
sin(γ|φ
L Spin |) cos(γ|φ Spin |)
Das Matrixelement M 2,1 – dem bei einer dünnen Linse die Brechkraft entspricht –
wächst im hier interessierenden Bereich monoton, man findet
0