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Wie von früheren Beobachtungen bekannt [EPRI, 1979], und auch leicht vorstellbar,
fangen die Drähte eines Seiles ab einer gewissen Krümmung an, sich auf ihrer Unterlage
zu verschieben, Abb. 2.8:
Abb. 2.8
Drahtverschiebung bei der Seilbiegung
An welcher Stelle des Seilquerschnittes die Verschiebung beginnt und welche Länge
des jeweiligen Drahtes sie erfasst, hängt davon ab, ob die Zusatzspannung beim
unverschobenen Draht nach (2.22) die maximale, durch die Reibung ertragbare
Zusatzspannung nach (2.17) übersteigt.
Durch Gleichsetzen der vorstehend genannten Gleichungen (2.17) und (2.22) für
ϕ→ π/2 und Auflösen nach der Krümmung folgt:
κ
= σ
e, L dL ,
e
μLsin βLπ/
2
2
dL L L
− 1
E , cos β d / 2
(2.23)
Somit gilt σ zus,L
(2.22) > σ zus,L
(2.17) und zwar für alle Drähte des betrachteten
Querschnittes. Es wird also angenommen dass ab dieser “End”krümmung der
betreffende Einzeldraht über seine ganze Länge gleitet.
Der Beginn der Verschiebung dagegen setzt an der Stelle ϕ ein, wo die Steigung
von (2.22) erstmalig die Steigung von (2.17) übersteigt, Abb. 2.9. Das ist wie
früher schon gezeigt [Leider, 1973], ziemlich genau bei ϕ = 0, s.a Abb. 2.7, der
Fall. Die dazugehörige Krümmung für den Verschiebungsbeginn beträgt:
κ
= σ
aL , dL ,
E
μ
L
r
dLL ,
sinβ
cos
L
2
β
L
(2.24)
Somit setzt sich bei teilweiser Verschiebung die Zusatzspannung eines Drahtes abschnittsweise
aus den beiden Verläufen nach Gleichung (2.17) und Gleichung (2.22)
zusammen, Abb. 2.9. Der Krümmungsbereich, wo beide Spannungszustände entlang
des Drahtes “koexistieren”, wird Übergangsbereich genannt. Auf diesen Bereich
wird später eingegangen.