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31<br />
Zur Bestimmung der Krümmung, bei der die Drahtverschiebung einsetzt, muss<br />
nun nach Kap. 2.3, ϕ = 0 in (2.52) eingesetzt werden.<br />
Mit der bekannten Reihenentwicklung:<br />
2 3<br />
φ φ φ φ<br />
e = 1 + + + + .......<br />
(2.55)<br />
1! 2! 3!<br />
wird für kleine Werte von ϕ unter Vernachlässigung der Glieder, die von<br />
höherer Ordnung klein sind:<br />
φ<br />
µ sin βφ<br />
⇒0: e ⇒ 1+µ sinβ<br />
φ<br />
(2.56)<br />
Unter den gleichen Voraussetzungen gilt zusätzlich:<br />
φ ⇒ 0: sinφ ⇒ φ (2.57)<br />
Dies, zusammen mit (2.53) und (2.54) in (2.52) eingesetzt, ergibt:<br />
( +µ βφ−<br />
)<br />
( φ)<br />
1 sin 1 φ r<br />
κm( φ → 0) = σd Ad 2<br />
E A r cos<br />
2<br />
β<br />
d<br />
d<br />
(2.58)<br />
und<br />
µ sinβ<br />
κ ( φ → 0) = σ = κ<br />
2<br />
Ercos β<br />
m d a<br />
d<br />
(Gleichung (2.24)) q. e. d.<br />
Entsprechend lässt sich aus (2.52) die Übergangskrümmung für das Ende der<br />
Drahtverschiebung bei ϕ = π/2, d.h. für die Gesamtlänge des betrachteten Drahtes,<br />
bestimmen zu:<br />
κ ( φ → π /2) =σ A<br />
µ sin βπ/ 2<br />
( ) ( π )<br />
( ( π ))<br />
m d d 2<br />
d<br />
e sin /2 r<br />
EA rsin /2 cos<br />
d<br />
2<br />
β<br />
(2.59)<br />
bzw. da sin(π/2) = 1:<br />
µ sin βπ/ 2<br />
e −1<br />
m( φ /2)<br />
d 2<br />
e<br />
Ercos<br />
d<br />
β<br />
κ → π = σ = κ<br />
(Gleichung (2.23)) q. e. d.