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Institut für Theoretische PhysikTe
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1.2 Schrödinger-Gleichung• Masse
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1.4 Beugung am Doppelspalt443322110
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1.6 WahrscheinlichkeitenAuf Grund d
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1.8 Axiome der Quantenmechanik⊲ D
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1.10 Hilbert-RaumEin normierter Vek
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1.12 Stationäre ZuständeHängt de
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1.14 ErhaltungssätzeHängt der Ope
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1.16 UnbestimmtheitsrelationenIst
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1.18 Harmonischer OszillatorDie zei
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1.20 BahndrehimpulsDer dimensionslo
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1.22 Wasserstoffatom, Eigenfunktion
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1.24 Kastenpotenzial, Grenzbedingun
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Die Lösungen φ I , φ II , φ III
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1.26 Streuung am PotenzialIm statio
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DieÜberlagerung verschieden gestre
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[ψ(r)−−−→ A exp {ikz} −
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1.27 Zentralfeldmodell der AtomeVer
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Pauli-PrinzipDie Elektronen sind Fe
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2.1 SpinVerschiedene Experimente an
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Verallgemeinerter Drehimpulsoperato
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Pauli’sche SpinmatrizenFür ein E
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Die Schrödinger-Gleichung lautet
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⊲ Es gibt keine sinnvolle Trennun
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Reiner Zustand und GemischBei der M
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Phänomenologische Gleichgewichtsth
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3.6 Slater-DeterminanteBei N identi
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3.8 TeilchenzahlformalismusNotiert
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Hamilton-OperatorWählt man im Eine
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4.1 VariationsverfahrenHat man eine
- Seite 61 und 62: Um der gesuchten Grundzustandsenerg
- Seite 63 und 64: Das Minimum findet man aus0 = d da
- Seite 65 und 66: Zur Zerlegung in Gleichungen nullte
- Seite 67 und 68: Bei entartetem Spektrum des ungest
- Seite 69 und 70: Ist die magnetische Induktion in z-
- Seite 71 und 72: Die Störungstheorie wird mit der R
- Seite 73 und 74: 5 Strahlungsübergänge5.1 Ladung i
- Seite 75 und 76: 5.2 ÜbergangswahrscheinlichkeitIm
- Seite 77 und 78: 5.3 MultiploübergängeIst die Well
- Seite 79 und 80: 6 AtomeWir betrachten Elektronen de
- Seite 81 und 82: Freie Atome haben das gleiche chara
- Seite 83 und 84: 6.3 Multipletts der GrobstrukturDie
- Seite 85 und 86: Anwendungsbeispiel: Rubin-LaserDer
- Seite 87 und 88: 6.4 FeinstrukturWird im Hamilton-Op
- Seite 89 und 90: 6.6 Zeeman-EffektDie Energie des ma
- Seite 91 und 92: 6.7 Stark-EffektBringt man ein H-At
- Seite 93 und 94: 7 MoleküleBei gebundenen Atomen we
- Seite 95 und 96: Man löst zunächst die Elektroneng
- Seite 97 und 98: undM∑T Rot 1=2 M ( )J ⃗Ω × R
- Seite 99 und 100: Die 3M − 6 voneinander unabhängi
- Seite 101 und 102: Die Wellenfunktionen der beiden H-A
- Seite 103 und 104: Das numerische Ergebnis zeigt, dass
- Seite 105 und 106: Zur Lösung der EigenwertaufgabeH E
- Seite 107 und 108: 8 DichtefunktionaltheorieViele Eige
- Seite 109 und 110: Die Energie des äußeren Potenzial
- Seite 111: Hohenberg-Kohn-Theorem II: Bei nich
- Seite 115 und 116: Wähle ein n alt (r)Berechne v H [n
- Seite 117 und 118: 8.4 Berechnung der AtomlagenBei der
- Seite 119 und 120: 8.5 Anwendungen1) Atomare Struktur
- Seite 121 und 122: 5) Thermodynamische Potenziale. Mit
- Seite 123 und 124: 8) Die elastischen Konstanten lasse
- Seite 125 und 126: 11) Phononen von Kristallen. Auf di