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1 Motivationdung fanden, sind Röntgen-Diffraktometrie, SQUID-Magnetometrie, energiedispersiveRöntgenanalyse und Transmissions-Elektronen-Mikroskopie. Darüber hinaus werdendie Eigenschaften von polykristallinen Proben und La xSr 2−xCrWO 6-Filmen bezüglichder Röntgen-Analysen verglichen. Im Zuge der Röntgen-Diffraktometrie konnten diestrukturellen Eigenschaften von La xSr 2−xCrWO 6untersucht und mit der Dotierungkorreliert werden; ebenso wurde die hohe kristalline Qualität der Filme bestätigt. EineZusammenfassung der Ergebnisse und ein Ausblick auf mögliche weitere Arbeiten mitLa xSr 2−xCrWO 6befindet sich in Kapitel 5.Im Folgenden bezieht sich der Parameter x, sofern nicht anders angegeben, auf dieLanthan-Dotierung in La xSr 2−xCrWO 6.6
2 GrundlagenDa im Rahmen dieser Arbeit ferrimagnetische Doppelperowskite untersucht wurden,soll in diesem Kapitel zunächst auf die Grundlagen des Magnetismus eingegangenwerden. Im Weiteren folgen eine Beschreibung der Physik der Doppelperowskite sowieeine Diskussion der Einflüsse der Elektronen-Dotierung.2.1 MagnetismusMaterie, die einem Magnetfeld ⃗ H ausgesetzt wird, reagiert durch Magnetisierung, ausder sich die Magnetisierungsdichte ⃗ M ergibt. Der Zusammenhang zwischen ⃗ H und ⃗ Mwird durch die Suszeptibilität χ beschrieben:⃗M = χ ⃗ H (2.1)Da die dimensionslose Suszeptibilität χ die Antwort der Materie auf das Magnetfeldbeschreibt, wird sie als „Response-Funktion“ bezeichnet. Für hinreichend kleine Magnetfelder⃗ H ist die Magnetisierungsdichte ⃗ M eine affine, d. h. lineare Funktion desMagnetfelds, die Suszeptibilität ist dann konstant, was „linear response“ genannt wird.Im Allgemeinen ist die Suszeptibilität ein Tensor ←→ χ , abhängig von Temperatur undFeld. Die Magnetisierungsdichte ⃗ M und das externe Magnetfeld ⃗ H addieren sich mitdem Vorfaktor µ 0 zur magnetischen Flussdichte oder Induktion ⃗ B⃗B = µ 0(⃗H + ⃗ M)= µ 0(⃗H + χ ⃗ H)wobei die Vakuum-Permeabilität µ 0 gegeben ist als(2.2)= µ 0 (1 + χ) ⃗H} {{ }=µ= µµ 0H ⃗−7 Vsµ 0 = 4π · 10Am(2.3)und µ die magnetische Permeabilität ist. Ist χ 0 ⇔ µ 1, so spricht man von Diamagnetismus,ist dagegen χ 0 ⇔ µ 1, so handelt es sich um Paramagnetismus. [5]Für den Magnetismus eines Festkörpers kommen verschiedene Ursachen infrage:Zum einen können im Magnetfeld die durch Bahnbewegung und Spin der Elektronenbedingten magnetischen Momente ausgerichtet werden. Paramagnetismus liegt genau7
Seite 3 und 4: Inhaltsverzeichnis1 Motivation 52 G
Seite 5: 1 MotivationWährend davon ausgegan
Seite 9 und 10: 2.1 MagnetismusAls Maß für das Ve
Seite 11 und 12: 2.1 Magnetismusdes Elektrons bezoge
Seite 13 und 14: 2.1 MagnetismusBei freien Elektrone
Seite 15 und 16: 2.1 MagnetismusHerleitung des Param
Seite 19 und 20: 2.2 Physik der Doppelperowskite2.2.
Seite 21 und 22: 2.3 Einfluss der DotierungAbbildung
Seite 23 und 24: 2.3 Einfluss der DotierungAbbildung
Seite 25 und 26: 3 ProbenherstellungFür die Herstel
Seite 27 und 28: 3.2 Substrat-VorbehandlungLaCrO 4,
Seite 29 und 30: 3.3 Gepulste LaserdepositionGrundzu
Seite 31 und 32: 3.3 Gepulste Laserdepositiontatsäc
Seite 33 und 34: 3.3 Gepulste LaserdepositionProbe G
Seite 35 und 36: 4 MessungenDa sich die Dotierung vo
Seite 37 und 38: 4.1 Reflection High Energy Electron
Seite 39 und 40: 4.2 RöntgenanalysenNicht immer wä
Seite 41 und 42: 4.2 RöntgenanalysenAbbildung 4.4:
Seite 43 und 44: 4.2 Röntgenanalysen30002500SiLaCrO
Seite 45 und 46: 4.2 Röntgenanalysen3000LaCrO 32500
Seite 49 und 50: 4.2 RöntgenanalysenIntensität I (
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Seite 55 und 56: 4.2 Röntgenanalysenaussagekräftig
Seite 57 und 58:
4.2 Röntgenanalysenlassen, jedoch
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4.3 Magnetometriec-Achse (Å)9,39,2
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4.3 Magnetometriemit der kritischen
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4.3 MagnetometrieAbbildung 4.23: Gr
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4.3 MagnetometrieLong Demeaned Volt
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4.4 Transmissions-Elektronen-Mikros
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Seite 71:
Seite 74 und 75:
5 Zusammenfassung und Ausblickx 1,
Seite 76 und 77:
Literaturverzeichnis[16] J. B. Phil
Seite 79:
DankIch danke Prof. Dr. Rudolf Gros
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